1756 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Nous pouvons donc poser 

 (3) 9 = m + /.E. 



Si la différence de potentiel E est alternative et de fréquence // = ,j, > 

 la quantité m, et par suite la charge q, sont aussi alternatives et de fré- 

 quence n = ^; le ternie -t-7-> proportionnel à /?-, est d'ailleurs négli- 

 geable (') et la relation (2) peut se mettre sous la forme 



(1) E=zbin-^c~^- 



Or l'énergie élémentaire absorbée pai' le condensateur a pour expression 

 Ef/y, c'est-à-dire, en vertu de (3), E{(bn -l- kd¥^). Pour une période com- 

 plète, l'énergie dissipée se réduit donc à l'intégrale / ]\t/m, laquelle, en 



vertu de ( /|), se réduit elle-même à / c ( '-^ | dl. 



Ainsi, la charge alternalive d'un condensateur ii lame diéleclri<juc entraîne 

 la dissipation d'une (piantité d'énergie dont la vcdeur instantanée est propor- 

 tionnelle au carré du courant de polarisation —j-- 



La théorie de Lorentz conlirmc donc l'hypothèse (pie j'ai [)roposée 

 touciianl l'origine et la valeur de la chaleur de Siemens (-). (]elle-ci est 

 attrilniable à la polarisation des éléments de volume du système, c'esl-à- 

 dire à la portion du courant de déplacement qui a son siège dans le diélec- 

 trique et elle se présente comme projiorlionnelle au carré de ce courant. 



TI. Les récentes expériences de Hochstadter (^), effectuées sous des 

 dinérences de potentiel alternatives très élevées, permettent de préciser et 

 de généraliser l'expression de la chaleur de Siemens. 



dP 

 Le terme — y -r- de la formule (i) représente, en effet, une résistance 



à la [lolarisalion proportionnelle à la vitesse de polarisation ; mais on peut 

 prévoir le cas où ce terme, devenu insuffisant, doit être remplacé par une 



(') Il iralleinl rordre de grandeui- des aiUies lernies ilt; la rcLillon {■?.) ipic [louides 

 fré(|iieiices tie l'oidre de celle de la hiniicre. 

 (-) Comptes rendus, G février igi i. 

 (^) Eleldroleknisclie Zeilscltrifl , mai et juin 191U. 



