SÉANCE DU 19 JUIN I91I. l'jB'] 



fonction continue de la vitesse développable en série. Dans ce cas, le 

 terme — c -^ de la formule (2) doit être aussi remplacé par une fonction 



al—r-j développable suivant la forme 



i din\ dm /c/ni\- (dm 



^'^ '^[-d7) = ''-d7^'-^{-dr) +^H^ 



L'énergie dissipée par période a alors pour expression 



Si m et, par suite, —j- sont proportionnels à la diflercncc de potentiel 

 maxima E,„, W se présentera sous la forme 



(7) w=.AE?„-hnF4, + CI':*, +.... 



Or les courbes au moyen desipiclles Iloclisljuller r('|)iéscnle W en fonc- 

 tion de Ii„, se laissent facilement cx|)rimer au moyen dcdévcloppemcnls tels 

 que(7); il fauten conclure que, pour des champs électriques intenses, la cha- 

 leur de Siemens croit plus vile que le carré du courant de polarisation; elle 

 reste néanmoins du second ordre de grandeur par rapport à ce courant, 

 seule propriété sur latjuelle nous nous soyons précédemment appuyés ('). 



Hochstadter a enfin trouvé que la perte d'énergie par période est indé- 

 pendante de la fréquence (-), ce qui exige que les coefficients c,, c.,, c.j, ... 

 soient respectivement de la forme : c, = /-,T; (•2 = X\,T-; c^^^^ k.jT\ ... 



et, par conséquent, la fonction s(-^jde la forme plus particulière o( T-^V 



L'énergie dissipée ou chaleur de Siemens élémentaire se présente, dans 



ces conditions, sous la forme générale Tp^'fT -7- )> la fonction '\i étant du 



second ordre par rapport à T -j-- 



(' ) Voir loc. cit. 



('-) Résultat déjà obtenu par Steliiiiielz (/?. T'. Z.. 1901, p. 6o5). 



