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Réciproquement si l'on admet l'une des dernières formules, c'est-à-dire 

 la loi de Fresnel-Fizeau, relative à la propagation de la phase vibratoire 

 lumineuse dans un milieu en mouvement, en re])renantle raisonnement en 

 sens inverse, on retrouve la loi (i) de TelTet de mouvement qui s'oppose à 

 la réussite de l'expérience de M. Giuganino. 



Je me permets de rappeler que, de cette loi fondamentale (i) établie 

 d'une manière très intuitive (/oc. aV.), j'ai déduit Texplicalion très simple 

 de l'effet Fresnel-Fizeau (/oc. cit.), la loi de l'aberration des gIo'ûq?, (^Comptes 

 rendus, t. 141, p. 1220), l'impossibilité d'observer un effet de l'ordre de 

 l'aberration, dû au mouvement de la Terre, dans un système optique pure- 

 ment terrestre, tant qu'on admet l'iiypothèse de Fresnel (éther du vide 

 non entraîné) {toc. ciV.), ou, d'une manière plus générale, tant qu'on admet 

 que le mouvement relatif de l'éther du vide est irrotationnel {Comptes 

 rendus, t. 152, p. 3 10). Mes conclusions établies indépendamment de la 

 théorie électromagnétique sont celles de la théorie électromagnétique 

 (H. -A. Lorentz). J'ai dit ailleurs {Société de Physique, année 1899, p. 17/1), 

 quel intérêt il y a de pouvoir raisonner sur des cas limités en éliminant 

 toutes les hypothèses non strictement nécessaires. 



Dans le dernier travail {Comptes rendus, t. 152, p. 3 10, et Le Radium, 

 191 I , p. i) j'ai établi par une expérience d'un nouveau genre une limite 

 supérieure du degré de rotalionalité (densité du tourbillon) du mouvement 

 relatif de l'éther et de la Terre et montré ainsi la grande précision avec 

 laquelle est satisfaite, dans l'air, une hypothèse plus générale que l'hypo- 

 thèse de Fresnel. 



La théorie de M. Giuganino faite en partant de l'hypothèse de Fresnel 

 la contredit ensuite formellement. 



Ol'TlQUE. — Sur la mesure des intensités des diverses radiations d'un 

 rayonnement complexe. Note de MM. II. Biisso.v et Cii. Fabiiv, 

 présentée par M. G. Lippmann. 



Le l'apport des intensités de deux radiations de longueurs d'onde diffé- 

 rentes ne peut être correctement défini (pie par le rapport des quantités 

 d'énergie (pi'elles transportent, dont la mesure s'obtientpardes expériences 

 bolométiicjues en déterminant les (piantités de chaleur dégagées par unité 

 de temjjs loisquc ces radiations sont absorbées. Une telle mesure, faite sur 

 un rayonnement complexe, donne la somme des intensités des radiations 



