SÉANCE DU 5 JANVIKR 1914. 3l 



Comme le champ moléculaire, cette action ne peut être attribuée à un 

 champ magnétique ordinaire. Il suffit, pour s'assurer qu'elle ne dérive pas 

 d'un potentiel, de considérer un circuit fermé, situé entièrement en dehors 

 de la matière et dontune tranche côtoie celle-ci parallèlementà l'aimantation. 



Admettons que le champ moléculaire et cette action magnétisante sont 

 identiques et cherchons suivant quelle puissance de la distance le phéno- 

 mène décroit à partir d'une place parallèle à l'aimantation limitant la subs- 

 tance. Supposons l'aimantation de la matière profonde conservée jusqu'à la 

 surface. Le champ moléculaire aura, dans le plan tangent extérieurement 

 aux atomes de la surface, la ilioitié de la valeur 7.10" gauss qu'il a dans la 

 profondeur. Or ce plan est à une distance égale au rayon atomique de 

 celui des centres de ces atomes. On peut estimer que c'est ce dernier qui 

 constitue la surface magnétique à partir de laquelle on doit compter les 

 distances. Le rayon de l'atome de fer est voisin de 0,1 1 mpi.. D'autre part, on 

 déduit des expériences de Maurain que l'action magnétisante équivaut à 

 i,G5 gauss à 38 mu. de la surface. 11 en résulte pour la puissance cherchée 



/j ^ 2 , 5 . 



Cette évaluation n'est pas très sensible à l'incertitude des données. Si l'on 

 admet un champ moléculaire différant du simple au double ou à la moitié 

 on trouve 2, G et 2,4- Si la distance, à laquelle le champ moléculaire est la 

 moitié de sa valeur dans la profondeur, était, non le rayon, mais le diamètre 

 atomique, on trouverait 2,8. 



Or si l'action est en raison inverse de la puissance /i de la distance à un 



mur indéfini, l'action des éléments de volume (|ui composent ce mur doit 



décroître avec la puissance « -i- 3 de la dislance. Admettons par hypothèse 



que cette proposition qui suppose le mur' homogène soit encore applicable 



à un mur de structure discontinue, même lorsque la dislance à ce mur est de 



l'ordre du rayon atomique. On obtient alors, pour la loi de décroissance de 



Vaction élémentaire, la puissance 



5, 5 

 de la distance. 



Donc : i°en admettant l'identité du champ moléculaire et de l'action ma- 

 gnétisante, 2*^ en faisant les hypolhèses d'homogénéité ci-dessus indiquées, 

 3" en admettant que les couches de Maurain sont réellement continues, on 

 trouve, au degré d'approximation grossier des données numériques, la 

 même loi de variation avec la dislance que celle qui a été déduite delà seule 

 considération du champ moléculaire dans les alliages. Rien ne s'oppose 



