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/j,, . . ., />„. Nous orthographierons l'intégrale M el remarquerons quel/e est 

 délerminée en même temps que la température et la position de la surface S. 



II vient alors 



du ^ dl M e\p. ( — -rpp )• 



IV. Vitesse de transformation en fonction de V affinité. -- L'idée générale 

 de la démonstration qui sera développée autre part est la suivante : Un 

 complexe physico-chimique en voie de transformation est constitué par 

 deux systèmes qui évoluent en sens inverse : le système régressif 1 dont la 

 niasse augmente, le système progressif II dont la masse diminue. Une 

 molécule ne passera d'un système antagoniste à l'autre que si elle parvient 

 à un étal exceptionnel, que si elle atteint dans l'espace représentatif une 

 surface critique S éloignée du centre de l'essaim. 



On aura, par suite, pour la vitesse globale de transformation. 



Les affinités étant égales lorsque l'équilibre est atteint (i'= D), on a 



M, =1 Mj. 



D'où 



exp.(-^) -ex,>.(^-Al'j 



C'est la formule trouvée par une autre voie dans ma dernière Note. 



V. Discussion. — La démonstration précédente suppose que la répartition 

 de Boltzmann-Gibbs reste réalisée en dépit de la transformation qui se 

 poursuit; cela est vrai si la surface critique est très éloignée du point qui 

 représente l'état moyen et n'est franchià chaque instant que par un nombre 

 relativement très petit de molécules. Ainsi, on pourra considérer comme 

 exacts les raisonnements qui précèdent dans tous les cas où la transfor- 

 mation qu'on étudie s'eflectue dans un temps très long par rapport à 

 celui que demande l'établissement du régime de Boltzmann-Gibbs. Ce 

 dernier intervalle est toujours très court (conséquence de la Mécanique 

 statistique), par suite notre démonstration conserve sa valeur chaque fois 

 qu'il s'agit de l'étude d'une transformation se faisant avec une vitesse 

 mesurable. 



