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qui est toujours possible), on en déduit en effet 





On voit aisément, d'après cela, que les propagations présentent une 

 limite supérieure de célérité, même dans les gaz non parfaits, et que cette 

 limite supérieure correspond à la vitesse newtonnienne du son dans le 

 milieu aval. 



4. Conditions aux limites. — Revenons au cas général, où il y a combus- 

 tion. La forme (V) donnée à l'équation de conductibililé permet d'écrire 

 plus simplement les conditions (6) de la Note précitée. Pour x = ±x, on 



a H = o, donc ^ s'annule de lui-même; de même pour a- = o on réalise 



' ct.v '■ 



automatiquement l'égalité des ^ du côté positif et négatif. Les condi- 

 tions (6) se réduisent donc à : 



Pour r rr= — 00 

 Pour .r = o ; 



Pour œ = + ce 



T,-=Tr 



T.^T, = T, 



n{p,(',a) = o et — =F(i',a,T)=o, 



ce qui détermine l'état filial en fonciioii de m ('). En pailicuiier la lempéralure 

 finale d ei la valeur finale A de la variable chimique sont déterminées. 



5. Loi de la combustion. — Exprimant par (i), (2), (j), p civ en fonction 

 de a et T, il ne subsiste en définitive que l'équation de combustion 



Da de „, ,,,, 



(3) j^ ou «n.^=.F(.,«,l),- 



et ('{). On en déduit notamment la loi de combustion (relation entre a 

 etT): 



(7) (TT ~ m'- rH" 



(') Ciinforuiément à la remarque de Lord Fîa^leiyh, cet élat final obéit, comme une 

 COn]pressi(jn brusque, à la loi de Rankine-Hugoniot : H=:o. 



