SÉANCE DU 2 FÉVRIER I9l4- 34 1 



SOUS forme d'égalité, résout le problème des limites d'inflammabililé. 

 Cette loi est beaucoup plus complexe que le critériuiu simple donné par 

 MM. Mallard et Le Chatelier, dont j'essaierai d'étudier ici la vraie signi- 

 fication. 



2. Limitons-nous (pour simplifier l'exposé) au cas pratiquement réalisé- 

 de combustion à pression sensiblement constante, et représentons l'état du 

 corps dans le diagramme a (variable chimique), T (température). Soit IJ 

 la courbe d' inflammation sans retard à droite de laquelle les vitesses de 



Tfmpépa ture T 



réaction sont notables, à gauche de laquelle elles sont nulles ou faibles ('); 

 I est la température d'inflammation commençante, .T la température 

 d'inflammation finissante : avec les mélanges usuels, .1 est notablement supé- 

 rieur à I, et la dissociation y est encore négligeable. Si. d'autre part, IS est 

 la tangente en I, l'écart de température entre I et S ( autrement dit l'éléva- 

 tion unitaire initiale de température d'inflammation) n'est autre que ce qui 

 a été appelé \ dans la Note précitée. 



• 3. La loi de combustion (7) représente une courbe issue de 1 et aboutis- 

 sant à un certain point C (qui, rigoui-eusement, n'est pas la température de 

 combustion à pression constante calculée à partir de l'état initial oj, mais 

 pratiquement peut être confondue avec elle, et en tout cas peut être exacte- 

 ment déterminée). 



Dès lors, l'inaptitude à la propagation peut provenir de causes diverses : 



a. IC peut partir de I avec une inclinaison plus forte que IS; alors l'inflammation 



(') IJ fonctionne donc sensiblement comme courbe des faux équilibres limites si l'on 

 néglige les réactions peu rapides. 



C. R., 1914, 1" Semestre. (T. 158, N» 5.) 44 



