SÉANCE UV 2 MARS 1914. 653 



sèche, est donnée par la formule 



En fait, on sait qu'après avoir suivi une variation sensiblement d'accord, 

 en ses grandes lignes, avec la loi précédente, la température atteint une 

 valeur qui demeure ensuite, pendant très longtemps, à peu près constante. 



M. E. Bouty (') a récemment suggéré que l'existence de cette couche 

 isotherme devait tenir à l'absorption qu'exerce l'atmosphère sur les divers 

 rayonnements qui la parcourent, absorption dont ne tient pas compte la loi 

 adiabatique. C'est ce point de vue que je désirerais développer en mon- 

 trant, par un calcul approché, qu'il est d'accord avec les faits. 



Chaque élément de volume de l'atmosphère absorbe une certaine fraction 

 des rayonnements venus de la Terre, du Soleil et du reste de l'atmosphère. 

 Il rayonne lui-même une quantité d'énergie qu'on peut calculer, connais- 

 sant son pouvoir absorbant et sa température. L'atmosphère étant en 

 équilibre, cette température doit être telle qu'il y ait égalité entre l'énergie 

 absorbée et l'énergie émise. 



Or, je me propose d'établir qu'avec la loi de décroissance de la tempéra- 

 ture indiquée par la détente, l'égalité précédente ne pourrait avoir lieu 

 que jusqu'à un certain niveau H; à des altitudes supérieures, l'absorption 

 serait plus grande que le rayonnement et, par suite, l'équilibre impossible. 

 Il faut en conclure que le rayonnement des couches supérieures doit être 

 plus grand que ne le supposerait la loi de détente. L'équilibre redevient 

 possible si, à partir du niveau H, la température demeure constante; le 

 calcul suivant tend, en effet, à établir que, dans ces conditions, le rayon- 

 nement balance l'absorption. 



IL Pour un tel calcul, forcément schématique, ']& ne tiendrai compte, 

 parmi les gaz absorbants que renferme l'atmosphère, que de la vapeur 

 d'eau : c'est elle, d'ailleurs, tjui exerce l'absorption la plus forte sur les 

 radiations de grandes longueurs d'onde, les seules importantes dans le cas 

 envisagé. 



Voici les données dont je ferai usage : 



1" La pression atmospliérii|Me Ijaisse de inoilié poui- chaque élévalioii de ."j54o"' ; 

 on a donc 



p — /?„ e~''- avec /. =1 1 ,20 . lo"" (; exprimé en centimètres); 



(') E. BouTT, Journal de Physique, janvier i9i4i p. '*3. 



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