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en écrivant que, dans ces conditions, i\ — <,'., = o, on détermine_/(o, , o^), et 

 l'on obtient l'expression générale 



(6) 



Pour achever de calculer c, et ('„, il faudrait tenir compte des petits 

 déplacements, communs aux deux gaz, qu'éprouve la couche considérée, 

 déplacements dus aux variations de la pression avec le temps, qui font 

 varier le volume des diverses parties de la masse gazeuse. Il est plus simple 

 de supposer que la surface S, à laquelle sont rapportés dw^ et f/cTo, n'est 

 pas absolument fixe, mais se déplace lentement, de telle sorte que les rela- 

 tions (4) existent à chaque instant. Ces relations expriment qu'il passe en 

 sens opposés à travers S un même nombre de molécules des deux gaz. Si 

 S'est une autre surface voisine assujettie à la même loi, la couche comprise 

 entre S et S' contiendra toujours le même nombre total de molécules. 



Les vitesses c, et (^ sont maintenant des vitesses relatives par rapport 

 à S, qui ont pour expressions, d'après (4) et (6), 



,. , "[H^ 



■- ^ +— Log,^ 



P-2 



et de même pour c^ en permutant les indices. 



La variation de composition avec le temps de la couche considérée sera 

 donnée par la formule 



^ ' d< 0, 0, âz 0.. dz 



Nous avons d'ailleurs, d'après la loi généralement admise, 



D(, étant le coefficient de diffusion pour les conditions normales (0„,/;„). 



4. Etablissement de la stratification . — Supposons que le mélange rendu 

 homogène soit abandonné au repos. Dans les premiers instants, l'équa- 



tion (7) est simplifiée, puisque ^^ est indépendant de z. 



Comme, dans le cas actuel, — j — et — sont indépendants de z, il en est 



P P P^ ^ 



