SÉANCE DU 9 MARS I9l4- t)85 



( — U,o,o) imprimée au système tout entier (solide et lluide) fait varier 

 seulement la pression hydrostatique/* dans l'expression des pressions inté- 

 rieures; elle équivaut d'ailleurs à une force d'inertie constante dans tout 



le fluide et égale à ( H — t-> g, oj [)Our l'unité de masse. Or, on sait que le 



dt 

 fluide exerce, dans ce cas, une force égale à ( — M -r- > o, o j sur le solide ï 



(c'est le principe d'Archiniède); d'où l'on déduit le théorème énoncé plus 

 haut, parce que la forme linéaire de la résistance par rapport à la pression/' 

 permet la superposition des deux actions fluides sur le solide i^. 



RÉSISTANCE DES MATÉKIAUX. — Sur le calcul (les efforts développés par le 

 reirait du ciment dans les constructions en béton armé. Note de M. Chari.ks 

 Rabut, présentée par M. L. Lecornu. 



Un massif de béton de ciment durcissant à sec, sans armatures ni liaisons 

 extérieures, subit une contraction qui, dans les conditions courantes d'exé- 

 cution, obéit à la formule hyperbolique 



!^t 



t + I 



oùla contraction linéaire p est comptée en dix-millièmes, l'âge / du béton 

 en mois. 



Les règles que je vais établir résultent de deux remarques évidentes : 

 i°les tensions développées directement par le retrait dans le béton sont 

 dues, non au retrait observable, mais au retrait empêché par l'armature ou 

 par les liaisons extérieures; 2" elles cessent de croitredèsqu'ellesatteignent 

 la limite d'élasticité du béton, c'est-à-dire dès que le retrait empêché atteint 

 ■j-3-j^ dans les conditions courantes d'exécution. 



Cela posé, considérons d'abord une pièce prismatique armée, mais sans 



liaisons extérieures. Soient gî le nourcentai;e — de l'armature longitudinale, 

 m le coefficient d'équivalence -g^i p' la contraction linéaire commune, en 



vertu de l'adhérence, au fer comprimé et au béton tendu. L'équilibre, dans 

 une section transversale, entre la compression du fer et la tension du béton 

 s'exprime, tant que les deux matériaux demeurent élastiques, par 



E„f,)„p'= \Li, oji(p — p'), 



