SÉANCE DU 9 MARS ipi/j. 687 



Avec les valeurs assez usuelles 



on trouve 



Sans être négligeables, les efforts dus au reirait n'ont donc pas l'impor- 

 tance prépondérante qu'on leur a quelquefois attribuée. 11 est presque 

 superflu d'ajouter qu'on peut toujours les réduire autant qu'on le voudra 

 en combinant un repos sur cintre suffisamment prolongé avec la pratique 

 du clavage différé, à plus forte raison en réglant la poussée au clavage avec 

 des vérins ou autrement. 



PHYSIQUE MATHÉMATIQUE. — Interpréta lion cinématique du théorème 

 de Poynting. Note de M. l"n. De Donder, présentée par M. L. Lecornu. 



i. Dans une Note récente ('), parue dans les Comptes rendus, nous 

 avons montré qu'il est utile de joindre un système d'équations différen- 

 tielles ordinaires à une équation de la Physique mathématique où figurent 

 une divergence par rapport aux coordonnées oc, y, z et une dérivée par- 

 tielle par rapport au temps t. Ce procédé est tout à fait général; nous 

 allons voir comment il s'applique, par exemple, à l'inlerprétalion cinéma- 

 tique du théorème de Poynling. Nous nous bornerons ici au cas du champ 

 électromagnétique de l'éther parcouru par des charges électriques. 



2. Adoptons les notations de M. H. -A. Lorentz (-), et représentons donc 

 par (d,, dj, d;) le déplacement électrique, par (h^,h_,,h;) la force magné- 

 tique, par (Va;, Vj.,Vj) la vitesse de l'électricité, par p la densité de l'électri- 

 cité; ce sont des fonctions des coordonnées x, j, z et du temps t. La 

 vitesse de la lumière dans le vide sera représentée par c. 



En se reportant à la formule (37), page 22, du Traité de M. Lorentz, 

 on trouvera que l'expression du théorème de Poynting peut prendre la 



(') Sur le moiiremenl de la chaleur clans un corps atherniane {Comptes rendus, 

 l. 157, 22 déc, p. i4oo). 



C) H. -A. Lorentz, Tlie Theorv of Electrons, Leipzig, 1909 (voir spécialement 

 p. 12 et i3). 



