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forme 



(i) ^ ;^(d--t-h2) + cdiv. [d.h]= — p(d.v). 



Cette relation signifie qu'en vertu des équations 



où s représente un volume variable, pris arbitrairement dans le champ 

 électromagnétique considéré à l'instant /; oS est un élément infinitésimal 

 de S. Représentons par V^r; Vy, V, les composantes (2) de la vitesse V; 

 alors, on aura 



at dt dx ■' dy dz 



-(d^ + h^) 

 2 



On remarquera que cette vitesse V ne sera jamais plus grande que celle de 

 la lumière dans le vide. 



Soit S„ un volume pris arbitrairement à l'instant l°\ d'autre part, repré- 

 sentons par 



x — x{t, f.xo.y", c°), 



y=y{t,l\x\y\z»), 

 z =z{t,l\x\y\ ;») 



la solution générale des équations (2); a;", y", z" sont les valeurs (arbi- 

 traires) de a;, y, z à l'instant t^t". Le théorème de Poynling peut s'inter- 

 préter de la manière suivante : L'énergie 



//^j(d^-.h^).S 

 n'est pas complètement entraînée (') dans le jnouvement (2); elle laisse 



(') rjans le cas où p := o, il y a enlraînemenl complet; alors (d'--4-h-)oS est un 

 invariant intégral de (2). 



