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difTéremmenl, du fait des petites fluctualions accidentelles de celle-ci, le poids fort ou 

 le poids faible, mais jamais un poids intermédiaire. Ainsi, avec T = o,356, on trouve 

 tantôt /^ = 0,5686, tantôt /) = o,6355, à un ordre d'approximation voisine du mil- 

 lième ('). De même pourT=: 0,290, on obtient soit /; = o,6io4, soit /j r= 0,6671. 



Une remarque intéressante est que les différences entie les maxima successifs, diffé- 

 rences égales à 0,0/460, o,o3i6, 0,0477, o,o4.'>i, sont du même ordre de grandeur et 

 sont également comparables à l'écart o,o488 entre le premier maximum et le poids de 

 la goutte au repos. 



L'interprétation des phénomènes observés semble d'ailleurs facile, au 

 moins qualitativement. Tant que la li^ne de raccordement de la goutte 

 conserve une longueur constante, le poids de celle-ci doit évidemment 

 varier en sens inverse de la fréquence des chutes, la vitesse des particules 

 liquides ajoutant son effet à celui de la pesanteur pour déterminer l'arra- 

 chement. Mais la ligne de raccordement ne peut demeurer constante 

 qu'autant que la forme et le volume de la goutte restent eux-mêmes sensi- 

 blement constants. Si donc, du fait de l'augmentation de vitesse, la dimi- 

 nution de volume dépasse une certaine limite, la goutte doit s'accommoder 

 à une nouvelle forme caractérisée par une valeur plus grande de la ligne de 

 raccordement. Le passage d'une forme à l'autre est en général brusque, 

 mais l'expérience montre qu'aux faibles vitesses il peut être également pro- 

 gressif (passage de la forme de la goutte au repos à celle qui caractérise le 

 premier maximum). 



PHYSIQUE. — Sur la chaleur de Joule considérée comme chaleur de Siemens. 

 Note de M. L. Décombe, présentée par M. E. Bouty. 



L Nous assimilerons l'atome à un assemblage de spectrons, et, pour 

 préciser, nous nous en tiendrons au cas de la conduction métallique. Sous 

 l'action d'un champ extérieur, supposé constant, le centre O de chaque 

 orbite spectronique se déplace parallèlement au champ, mais en sens 

 contraire, d'une certaine quantité 00', de sorte que la rotation spectro- 

 nique s'effectue maintenant autour d'un nouveau centre O' qui reste fixe 

 tant que le champ reste constant. Nous admettrons que, sous l'action du 

 champ, il se produit dans chaque spectron une succession de ruptures 

 partielles, avec mise en liberté d'électrons, aussitôt emportés par le champ, 



(') On doit attribuer les petites fluctuations de vitesse à l'ouverture plus ou moins 

 complète du robinet du siphon, au moment de la mesure de/). 



