94o ACADÉMIE DES SCIENCES. 



A ce moment, le centre orbital revient en O' par une série d'oscillations 

 amorties satisfaisant à l'équation : 



d'^ u ... ... , du 



m —i-r = — K.eii — k, ez, —ri 

 dt' ' ' ' dt 



dans laquelle u désigne l'écart instantané du centre orbital relativement au 

 centre attirant et t', une très petite quantité sur laquelle nous avons longue- 

 ment insisté ailleurs ('). La chaleur élémentaire de Siemens, représentée 



par le travail K',eT', -fdu de la force de viscosité K'^eT, -7-) peut donc 



s'exprimer par la quantité : 



— m —TT du — K', eu du, 

 dt- ' 



et la chaleur de Siemens accompagnant la rupture par : 



/"" d- a du , C "" , , , 

 —;—. -rdl — / /. , eu du. 

 . df dt J . ' 



La première de ces intégrales est nulle; la seconde est égale à K.[eu^t. 



Mais la capture suivante, en rétablissant la déformation £, dégage une 

 quantité de chaleur égale à la précédente, de sorte que la chaleur totale de 

 Siemens dégagée pendant l'unité de temps, dans l'unité de volume du métal, 

 a pour expression (n désignant le nombre d'électrons évoluant sur une 



orbite spectronique) : 



Q = l2pnK[eu,,s, 



le symbole Z ayant même signification que précédemment. 



Remplaçant p par sa valeur ( 1 ) et observant que K'^ eu„ = eX on obtient : 



(3) Q=,x^e^3AZif. 



Pour déterminer i, nous observerons que la force Xe appliquée à l'électron 

 lui communique, pendant la durée de son libre parcours b, un excès d'éner- 

 gie cinétique égal à \eb, et nous admettrons qu'au moment de sa capture 

 par le spectron suivant cet excès d'énergie se partage en deux parties égales 

 dont l'une est employée à accroître la vitesse orbitale du spectron capteur, 

 tandis que l'autre se retrouve sous forme d'énergie polentielledansla défor- 



(') Journal de Physique, février el novembre 1918; Comptes rendus, t. 155, 

 p. 1217, et t. 156, p. iSgS, 



