SÉANCE DU 3o MARS IQi/l- 94 1 



malion s. On doit alors écrire : 



-Xeb = nXes 



2 



et, par conséquent : 



b =z i/i £. 



Portant cette valeur dans (3) il vient : 



c'est-à-dire, en tenant compte de (2) et de la relation déjà établie i = c\ : 



^ c 



La loi de Joule se trouve ainsi établie directement à partir d'un mécanisme 

 déterminé et non par identification pure et simple avec l'énergie électrique 

 absorbée. 



Il ne paraît pas impossible de développer utilement, en se fondant sur les 

 considérations précédentes, une théorie des métaux comportant l'interpré- 

 tation de la conductibilité thermique, des effets Peltier, Thomson, Hall, etc. 



En ce qui concerne, par exemple, la conductibilité thermique et l'effet 

 Thomson, il suffit d'admettre que la résultante des actions exercées sur un 

 spectron déterminé par tous les spectrons voisins (résultante qui s'annule 

 quand la température est la même en tous les points du conducteur) est 

 alors différente de zéro et qu'elle a pour effet de déformer les spectrons en 

 les polarisant parallèlement à la direction de la chute de température. Le 

 développement complet de ce point de vue paraît toutefois subordonné à 

 l'examen de certaines propriétés du spectron qu'il y aura préalablement lieu 

 d'approfondir. 



PHYSIQUE. — Sur r aimantation des mélanges liquides d'oxygène et d'azote 

 et l'influence des dislances mutuelles des molécules sur le paramagné- 

 tismc ('). Note de MM. Alukri' Pkrrier et H. Kamerli.xch Oxxks, pré- 

 sentée par M. E. Bouty. 



Nous avons publié en 1910 et 191 1 des recherches sur l'aimantation de 

 l'oxygène d'où il résultait que son coefficient d'aimantation spécifique qui 



(') Extrait du Mémoire présenté à l'Académie des Sciences d'Amsterdam et publié 

 dans le Zilliiigi'erslag du 28 février 1914 el dans les Communications from the Phy- 

 xicat Laboratory at Leidcn, où le travail a été fait. 



C. R., 1914, I" Semestre. (T. 158, N- 13.) 121 



