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Buisson ('). La répartition de l'énergie dans une raie non renversée est telle 

 que l'énergie comprise entre les longueurs d'onde x ei x + dx, comptées à 

 partir du centre de la raie, ait pour valeur re ^-^ , en désignant par c et X' des 

 constantes. Si l'intensité totale de la raie est I, et F l'intensité de la raie de 

 résonance, comprise entre — a\ et -I-t,, on aura 



akx. 



D'autre part, la demi-largeur de la raie d'émission £, mesurée par 

 MM. Fabry et Buisson, définit la constante k par la formule 



On a donc 



■^i = slog p : loga. 



Or les mesures interférentielles ont donné, pour une flamme pauvre en 



sodium, la valeur t = 0,0/4 A. Si nous admettons que cette flamme était au 



moins aussi riche que les plus pâles que nous ayons employées, lesquelles 



I' > I 



nous ont conduits à un rapport y, égal à - entre la résonance superficielle 



et l'éclairement qui la provoque ( voir le Tableau ci-dessus), on tirera de la 

 formule précédente 



o 

 ^•, = 0,416, £=:o,0l6A. 



La largeur de nos raies de résonance doit donc être de l'ordre de o,o3 A. 

 C'est la même largeur (jue celle des raies fournies par l'arc du fer sous la 

 pression atmosphérique (-). 



Ce calcul suppose toutefois que les résonateurs réémettent toute la lu- 

 mière qu'ils reçoivent dans l'intervalle de longueurs d'onde 20-, autour du 

 centre de la raie. Une expérience spéciale nous a permis de nous assurer 

 qu'il en est bien ainsi. On recueille sur un miroir concave de grande ou- 

 verture la lumière émise par la résonance superficielle, dont on forme par 

 ce moyen une image sur une autre région de la paroi du ballon; on obtient 

 de la sorte une image de résonance superficielle secondaire. Mais on s'arrange 

 de manière que le faisceau réfléchi par le miroir concave tombe partielle- 



(') Fabry et Buisson, Journal de Physique, t. II, 1918, p. 442. 

 (^) Fabry et Buisson, Journal de Physique, t. IX. 1910, p. 3o8. 



