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ment dans l'espace avec une longueur d'onde 

 (0 A= ''^ 



V/p^-l- CT-+ T- 



Ce terme a, dans le temps, une période = ^) si U est la vitesse de 



propagation des ondes sonores de condensation dans le milieu. Les B, 

 constamment variables, ont une moyenne nulle, un carré moyen différent 

 de zéro. Le terme (pcî"t) représente une certaine énergie potentielle, facile 

 à calculer d'après les données élastiques du corps, et proportionnelle 

 à B' ('). C'est l'énergie potentielle d'un degré de liberté de fréquence 



V = j=r- Elle est en moyenne égale à la moitié de l'énergie totale du degré 



de liberté, c'est-à-dire à la moitié de 



Einstein, au contraire, reslanl dans la théorie de Téquipartition, attribuait à cliaque 

 vibration l'énergie -AT. 



Nous devons, en outre, tenir compte de ce que les B sont en nombre 

 limité; le nombre total des paramètres est égal à trois fois le nombre des 

 molécules dans le volume. Ceci limite les longueurs d'onde des vibrations 

 propres à une valeur A,ii„ que Debije évalue ainsi : 



(OS A3 _ 471 V_ 



(à) '""" "^ N' 



V = volume moléculaire; N t= nombre d'Avogadro. 



IIL Supposons maintenant qu'un rayon lumineux décos directeurs a^y 

 tombe sur un petit volume o <; .r <^ /, o <; j <^l, o <; - <^ / de notre milieu. 

 L'onde incidente étant 



(4) E r= A cos2 7:/i( < !^y 1— 1; 



V := vitesse de la lumière dans le milieu. 



Nous observons la lumière diffusée qui parvient sur l'axe des x à une 



(') Einstein, loc. cit.^ p. 1284, formule (6). 



