SÉANCE DU II MAI I9l4- l333 



distance D. En conduisant le raisonnement comme Einstein (') on est 

 amené au calcul de l'intégrale 



^ ^ ^ — r V''-^" -+- y' + -' si"" 



(5) r -^ — 



,._^)siu'-(,-^)sin^(.-^ 



ay/ iu.v 



(ï.r dy dz, 



intégrale prise à l'intérieur de la sphère du centre Oet de rayon 



Au„ 



Les notations sont les suivantes : 



nt 



2l 



in II 



T, 



y-P' '^ = ^y- 



Le calcul de cette intégrale peut se faire aisément. A cause du deuxième facteur, 

 on voit que la partie la |)lus imporlanle de l'intégrale sera donnée par le voisinage du 

 point 



__ll , _^IJ- ^ 



2 "^ 2 2 



que j'appellerai point critique. On peut alors faire sortir le premier facteur du signe 

 somme, et intégrer le deuxième de — oc à -\-x, ce qui lui donne la valeur n^. La 

 remarque suivante justifie celte approximation : Intégrons le deuxième facteur, autour 

 du point critique dans une sphère de rayon m tel que l'intégrale soil égale à ti'* à 

 ,yL_ près, nous pourrons vérifier qu'à l'intérieur de celte sphère le premier facteur 

 reste constant à ,-|,4tô P'"ès. 



IV. Remplaçant les diverses quantités par leurs valeurs, nous trouvons 

 finalement, pour l'intensité moyenne de la composante e^ de la lumière dif- 

 fusée 



(6) 



'5 = 9[xV^2(i — « 



dv 





2 71 

 T 



«t 



Aj. 



(^TtD)'^ 2 ' 



U ^ vitesse du son ; c =: volume spécifique; 



£ =: constante diélectrique pour la longueur d'onde ). de la lumière étudiée ; 

 <I> = volume dilTuseur; 



(') EiNSTiii.x, loc. cil., p. 1286-1293. 



