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•ji ((') :^ travail pour comprimer is du milieu, isothermiquemeiU, depuis le volume 

 spécifique ('„ jusqu'au volume spécifique c; 



a cosinus de l'angle w du rayon incident avec le rayon diffusé. 



La fonction çp(v), qui remplace dans notre formule le coefficient AT 

 obtenu par Einstein, a le sens suivant : pour o-<v<^^r— , o(v) est donné 



parla formule (2); pour v>- -r — , ^(v) = o. 



-"■lim 



Une formule semblable à (6) régit la composante e^. 

 Si la lumière incidente est naturelle, sans polarisation, on trouve pour le 

 rapport des intensités 



(7) 





''\dv) /iTiy <b 





Pour les longueurs d'onde du spectre visible, la fonction 9 reste égale 

 à ^-T à Y^ près, et nous retrouvons le résultat d'Einstein. 



Pour une lumière ultraviolette, 9 est égal à ¥Y pour w = o, mais diminue 

 lorsque l'angle co augmente, et peut avoir ainsi varié de -^ pour w = tt. 11 y 

 a plus de lumière diffusée dans le sens de propagation du rayon incident 

 qu'en sens inverse. Pour des longueurs d'onde de io~* (rayons X), la fonc- 

 tion Çi, égale à ^T pour oj = o, diminuera rapidement lorsque w augmen- 

 tera, et à partir d'un certain angle w,;,,, s'annulera. Il n'y aura d'énergie 

 diffusée que dans un cône limité autour du rayon incident. Les expériences 

 faites par Friedricb (') s'expliqueraient bien, il me semble, par la superpo- 

 sition des courbes (de décroissance d'intensité en fonction de to) corres- 

 pondant aux diverses longueurs d'onde des rayons X incidents. 



PHYSIQUE. — Sur la théorie malhèmalique du funcliouncinenl des lignes 

 électriques formées de deux tronçons différents. Noie de M. A.vdré Léauté, 

 présentée par M. Emile Picard. 



Ayant signalé précédemment certaines objections que soulève, sous la 

 forme qu'on lui a jusqu'ici donnée, la théorie de la propagation de l'élec- 

 tricité sur les lignes hétérogènes, nous nous proposons de reprendre le pio- 



(') FiuiiDiticii, Pliys. Zeilschr.. t. \IV, 1910, p. 3i 



