SÉANCE t)U 25 MAI I9l4- ^49* 



fût d'une solution facile. Il est au contraire apparu comme immédialemeut 

 abordable en utilisant le phénomène de résonance superficielle dans les 

 conditions où l'un de nous (') en avait déjà commencé l'élude. L'image qui 

 apparaît par résonance sur la paroi du ballon contenant la vapeur est en 

 ell'el beaucoup plus lumineuse cjue ne l'est jamais la région de résonance 

 en volume traversée par le faisceau lumineux excitateur ; elle est en 

 même temps beaucoup mieux délimitée. Il est donc incomparablement 

 plus avantageux de l'utiliser pour la spectroscopie. 



Pour former sur la paroi du ballon contenant la vapeur une image 

 éclairée seulement par l'une des radiations D, ouD^, nous avons eu recours 

 à un perfectionnement d'une méthode antérieurement indiquée par l'un de 

 nous (-). Cette méthode consiste essentiellement à faire passer la lumière 

 excitatrice (qui contient D, et D^), d'abord polarisée rectilignement, à 

 travers une lame de quartz parallèle à l'axe 'et dont l'axe est incliné à 45° 

 sur la direction des vibrations incidentes. Si cette lame de quartz est 

 d'épaisseur convenable, les vibrations de D,, par exemple, sortiront pola- 

 risées parallèlement à leur direction primitive et celles de Uo perpendi- 

 culairement à cette direction. Si l'on fait ensuite passer la lumière à travers 

 un nicol, on pourra supprimer 1), ou D. suivant l'orientation qu'on lui 

 donnera. 



Vin fait, l'expérience était montée de la manière suivante : la lumière émise par une 

 llamme sodée c[u'aliinente un pulvéïisateur traverse une petite fenêtre rectangulaire, 

 puis un prisme biréfringent, puis la première moitié d'un condensateur apianélique 

 du modèle préconisé par l'un de nous pour les reclierclies sur la résonance (^); la 

 lumière est ainsi rendue parallèle et traverse la lame de quartz, épaisse de 3o™"'; 

 la seconde moitié du condensateur la fait ensuite converger, à travers un deuxième 

 prisme biréfringent, sur la paroi du ballon. Les deux biréfringents et le bloc .de quaitz 

 y déterminent la formation de ([uatre images, dont deux sont éclairées par la radia- 

 tion IJ| et deux par la radiation D2; en orientant convenaLlement les biréfringents et 

 la lame de quartz, on peut faire en soite f|ue ces quatre images se réduisent à trois, 

 placées cote à côte, les deux images latérales étant éclairées par la radiation iJ, par 

 exemple et les deux images fournies par D, étant superposées au centre. On obtient 

 ainsi une image de résonance, excitée seulement par D.> et d'un éclat suffisant pour en 

 étudier le rayonnement au spectrograplie. 



Nous nous sommes servis d'abord d'un petit spectrograplie très ouvert, muni d'ob- 



(') L, DuNOYER, Comptes rendus, l. io6, 1910, p. ^ai»; Journal de Physique, l. IV, 



1914, p. 17. 

 C^) R.-W. 'WooD, l'hll. Mag., l. WVII, 1914, p. 524. 

 (•^) L. Dii?<oYEH, Journal de Physique, t. 111, 1910, p. 468. 



