33 261 



Ap'^ = l^AaH, (63) 



hvor p er Buens Vægtfylde. 



Det er sikkert, at disse Forudsætninger kun delvis er opfyldte; saaledes vil 

 Buen under sin Bevægelse ikke alene, helt eller delvis, medføre den Luftmasse, der 

 findes i selve Kærnen, men ogsaa en Del af Omgivelsernes. Paa den anden Side 

 vil den opstaaende Luftstrøm virke accelererende paa en efterfølgende Bue. Endelig 

 er selve Forudsætningen om, al Buen i hvert Fald medfører den overvejende Del 

 af den i Kærnen værende Luftmasse, ret hypotetisk. Den stemmer ikke særlig 

 godt med de Forestillinger, som J. S. Townsend^''), R. S. Willows"-') saml Wilson 

 og Martvn^**), ganske vist under væsentlig andre Betingelser, arbejder med. For- 

 holdene kan, i hvert Fald ved diskontinuerlige Udladninger, være meget indviklede, 

 saaledes som del bl. a. fremgaar af D. N. Mallik's Arbejder-"')"'"). Alle disse Under- 

 søgelser angaar dog næsten udelukkende Forholdene ved lavere Tryk, og de afgiver 

 derfor ikke noget sikkert Grundlag for Behandlingen af det foreliggende Problem. 

 Der er dog meget, der taler for, at den her gjorte Antagelse i Hovedsagen er 

 riglig, naar, som i det her betragtede Tilfælde, Strømlætheden er stor. I hvert Fald 

 danner Ligning (63) det simplest tænkelige Udgangspunkt for vore Betragtninger, 

 og da det øjeblikkelige Maal kun er at faa en i Hovedtrækkene rigtig Forestilling 

 om Buens Bevægelse, vil vi udskyde en nærmere Undersøgelse af disse Forhold til 

 en senere Lejlighed og her simpelthen lægge Ligning (63) til Grund for vore Be- 

 tragtninger. 



Vi vil yderligere simplificere Regningerne ved at forudsætte, at Buestrømmen 

 er konstant over en Del af Perioden, Nul i Resten af denne. Den omtalte Del, i 



hvilken Strømmen forudsættes konstant, sættes skønsmæssig til V .) ' '• 



Ved Integration af Ligning (63) under Forudsætning af, at Vandringen x 

 maales ud fra Buens Tændingspunkt a (se Fig. 19 /), og at Buens Hastighed i delle 

 Punkt er Nul, samt at Tiden regnes fra Tændingsøjeblikkel, faas 



hvor /; er Buens Hastighed. 



Kraterbilledets Form bliver herefter en Parabel med Toppunktet i Tændings- 

 punktet og Aksen vinkelret paa Tidsaksen. Krateret ender i Afstanden h fra Tæn- 

 dingspunktet bestemt ved 



2ÔÂp 20i/)'-i' -åio-W'Ap' 36-10'7; '^ ' 



Vi vil gaa over til al se, hvorledes de efter (65) beregnede Værdier af h slem- 

 mer med de virkelig forekommende. For at kunne anvende Ligning (65) niaa man 

 kende Værdierne af ff og p. a har vi søgt at bestemme ved paa Matskiven at 

 maale Tværsnittet af den violette Buekærne. Bestemmelsen er ret usikker, men 

 gav tilsyneladende samme Værdier for Gas og Brint; den sandsynligste Værdi kan 



U. K. D. Vidensk.Selsk. Slir., natuividensk. og matliem. Atd., 8. Rx-kke, II. i. '^^ 



