SÉANCE DU 5 FÉVRIER I917. 38 1 



u étant l'énergie totale, somme de «,„ et de l'énergie extérieure m,; T la 

 température absolue; C une constante. Soient A la direction du champ inté- 

 rieur, Y et V les angles de M et de A, avec A. En choisissant comme 

 variables d'intégration V et l'azimut de A, par rapport à A, on constate que 

 l'intégration se fait pour cette dernière variable, dont u ne dépend pas, et 

 l'on a finalement, en remplaçant C par sa valeur, 



Ç e"^sinVcosVrfV 



"m = - f^^ COS ■/ "-^ 



/ 



e '•TsinVdV 

 



Or le quotient des deux intégrales figurant au second membre représente 

 précisément la valeur de l'aimantation, divisée par Nui. L'hypothèse 

 exprime donc bien la proportionnalité du champ intérieur et de l'aiman- 

 tation. 



Pour les liquides anisotropes on suivra exactement le même procédé de 

 calcul, en partant de la relation 



au„ = — l'cos. la.at^:: — iv/ cos 2 a. -^; 



di serait le champ intérieur dû aux r/N molécules, v un coefficient qui joue- 

 rait le même rôle que le moment magnétique [x. La proportionnalité à 

 cos2a est une pure hypothèse, mais c'est la plus simple qui puisse convenir 

 aux liquides anisotropes. 



Pour ces liquides, en effet, le champ intérieur et l'axe de la molécule sont 

 deux directions centrées; a = o et a ^tt doivent être deux positions iden- 

 tiques d'équilibre stable. 



En conduisant le calcul de la même manière on trouve 



«,„=r vq (S cos 2 y + T)» 



S et T étant des quantités indépendantes de y- Par analogie avec les 

 champs magnétiques, nous appellerons intensité du champ moléculaire la 

 quantité 



t=-9S; 

 q est alors l'intensité /„ qu'aurait le champ si les N molécules étaient parai- 



