SÉANCE DU y FÉVRIER 1917. 263 



Les processus de la nature ne permettent de mesurer que des différences d'énergie 

 et d'entropie, ce qui a conduit certains esprits à considérer chacune de ces quantités 

 comme n'étant définie qu'à une constante aibitraiie près, dépourvue de tout inlt rèt 

 et n'ayant aucune signification physique. Il faut avouer que cette indétermination 

 attachée à la valeur de quantités qui jouent des rôles si importants dans les phéno- 

 mènes naturels, se présente comme bien peu satisfaisante. Aussi chaque progrès dans 

 l'étude de ces phénomènes vient-il nous révéler des liens de plus en plus étroits entre 

 les constantes relatives à la multiplicité des corps qui existent, et qui se transforment 

 les uns dans les autres. Ces constantes sont donc loin d'être indépendantes et arbi- 

 traires. Il est certain, par exemple, que les entropies de l'oxygène et de l'hydrogène 

 déterminent celle de l'eau. On connaît aujouid'hui des transformations révt-rsibles 

 qui peuvent amener un système primitivemenl composé d'oxygène et d hydiogène a 

 ne comprendre que de l'eau à l'état final, ce (|ui fait dépendre, non seulement l'en- 

 tropie, mais aussi l'énergie de l'eau, de l'entropie et de l'énergie de ses constituants. 



Nous sommes bien familiarisés avec les facteurs de l'énergie élastique, la pression 

 et le volume; en ce qui concerne l'énergie calorifique, il n'y a pas si longtemps que la 

 notion de son facteur de tensiim, la température absolue, nous est acquise : il ne faul 

 donc pas s'étonner des hé>itations qui se manifestent encore pour reconnaître à son 

 facteur de capacité, l'entropie, une existence concrète et une valeur absolue. 



Il suffit d'ailleurs d'attribuer une valeur absolue au potentiel H ou à l'énergie 

 libre I, les deux fonctions de Rlassieu qui s'expriment avec des variables 

 normales {p, T ou r. T) ayant une signification physique bien établie, pour se 

 débarrasser, une fois pour toutes, de ces constantes gênantes et plutôt indéter- 

 minées qu'arbitraires. On assigne ainsi à l'entropie, sans aucune ambiguïté possible, 

 sa véritable valeur, qui est la dérivée par rapport à la température du potentiel ou de 



l'énergie libre changée de signe, -t= ou p^- iJu même coup, les trois autresfo nc- 



tions de Massieu se trouvent définies, également sans ambiguïté, en fonction des 

 variables normales choisies, et l'étude de toutes les propriétés d'un corps, qui décou- 

 lent, comme l'on sait, par des dérivations et non par des intégrations, de la connais- 

 sanc^de l'une quelconque des fonctions de Ala-sieu, peut se poursuivre sans ([u'on ait 

 à se heurter à des constantes inconnues ou indéterminées. 



Quelle que soil l'opinion de chacun sur celte question délicate, il est 

 permis, au moins pour simplifier le langage, et sans nuire à la généralité, 

 de traduire comme il suit les équations (i) et (2). 



L'entropie et l'énergie divisée par la température critique ont respecti- 

 vement même valeur pour tous les corps de même atomicité, pris à des 

 états correspondants. 



La loi sur l'énergie peut se mettre sous une forme équivalente et préfé- 

 rable. On a, en effet, 



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