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16.59 février 11 (p. 60) : Du Froid des F'iebvres Intermittantes. 

 i65g août 19 (p. 694) : De la Vérité de nos connoissances Naturelles. 

 1659 août 26 (p. 701) : De la source des diverses Opinions sur une mesme 

 matière. 



THERMODYNAMIQUE. — La loi de l^ entropie moléculaire des fluides, 

 pris à des états correspondants. Note (' ) de M. E. Ariës. 



De l'équation d'état adoptée dans notre précédente Note 



ivr K 



(■) - P = 



a T" ( (' -h |3 Y 



on tire des conséquences nombreuses dont la plupart ont été pressenties, 

 sinon démontrées. L'une des plus importantes concerne l'entropie du fluide 

 dont l'expression devient (^) 



n K 



S = R log((.- a) - ,^.„^i(,,^p) + ^ 'og AT. 



Les variables réduites sont alors 



, , 27yR^ , /T\"+' i' — oc 8y p p ^ 



(■>\ r — —LL T''+i — ( I V — 1 - — —i- — — —r "+' 



[■^) ■^- 8K ~\T,/ ' •^'~ y '^KT-I',-^ 



D'après la première et la dernière de ces relations, on pourra définir les 

 états correspondants de tous les corps soumis à des équations d'état com- 

 portant le même exposant n, par une valeur commune de 7p- et de -^ pour 



tous ces corps. L'expression de l'entropie en fonction des variables réduites 

 deviendra 



27 R — !- 



S = R logy y — n - — -^ + c log AT,,.r"+' . 



Si l'on considère un état initial déterminé par les valeurs particu- 

 lières x„,)\, :■„ des variables donnant lieu à l'entropie S„, on aura pour la 

 différence d'entropie entre un état quelconque et l'état initial 



ce i y 27 R 



/ I ; \ c ,/■ 



-I __ loti 



(' ) Séance du 8 janvier 1917. 



C) Voir aux Comptes rendus, l. 163, 1916, la formule (3) de la page 788 et les 

 formules de notre dernière Note, p. 968. 



