Séance dû id jaNvieII t§i7. 1^7 



En tenant compte des lois précédemment établies, on voit successivement 

 par ces relations que 



n- (• »' r / p , 



pi'ccp, -ip-£r, -7p-2s> - et 7^ h 



ont même valeur pour tous les corps de même atomicité pris à des états 

 correspondants. 



Enfin, de la définition même de la chaleur de vaporisation d'un liquide 

 résulte la loi bien connue qu'elle observe, et qui n'est que la traduction 

 de l'une des formules de notre précédente Note. 



Tous ces résultats ne relèvent que de la validité de l'équation (i). Si, 

 en outre, on adopte la loi fondamentale de Van der Waals, l'une de ses 

 conséquences que nous.avons déjà signalée dans notre précédente Note, c'est 



Pc,, 



que -~-^ a une seule valeur /• pour tous les corps considérés. On en déduit 

 la nouvelle loi qui suit : 



A des états correspondants, l'expression (s- a une même valeur pour tous les 

 corps de même atomicité. 



Si l'on prend en effet comme variables réduites x = =-> y = — et : = ^> 

 ^ T.. -^ ('.. P,, 



on aura 



(&\ ZT _ 5r [Vv _ fy ,. 



ce qui établit la loi. Elle permet d'énoncer plus simplement, comme il suit, 

 celles qui régissent a^, t^, t^ et h. 



A des états correspondants, T Cj,, p Zj , p i^ et - ont même valeur pour 



tous les corps de même atomicité. 



Les lois concernant x,,, oc^, Sp et la chaleur de vaporisation L peuvent se déduire 

 aisément de la seule loi fondamentale de Van der Waals ( '). Amagat en a déduit celles 



qui régissent C,,, C^ ainsi que l'expression ^> et alors celles qui régissent £s, i et /' 



découlent des trois dernières formules (5); en sorte que les dix lois sont des consé- 

 quences directes de celle de Van der Waals. 



La loi concernant — se démontre très simplement par l'application de la loi de 



(') Van der Waals, Conlinuité des états i^azeiu: et liquide (traduction française), 

 '894, P- 199 et 21 S. 



C. R., 1917, i" Semestre. (T. 164, N- 3.) iB 



