SÉANCE DU 26 FÉVRIER I917. ^ 34^ 



THERMODYNAMIQUE. — L'entropie (les gaz- parfaits au zéro de ta température 

 absolue. Note (') de M. E. Ariès. 



Il semble que l'attention n'ait pas été jusqu'ici suffisamment appelée sur 

 la convenance qu'il y avait à choisir pour tous les corps un état initial com- 

 mun, facile à repérer, et à partir duquel seraient mesurées leur entropie et 

 leur énergie. On est conduit à un choix judicieux de cet état par la formule 

 de Clapeyron qui donne la chaleur de vaporisation L d'un corps condensé 

 sons la forme solide ou liquide 



dF _ AS _ L 

 ^'^ <JT ~ Ar ~ TAi'' 



Un des faits les mieux établis par l'expérience est que la variation d'en- 

 tropie AS et de volume A^', pour le passage de l'état condensé à l'état de 



vapeur saturée à tensions fixes (P, T ), sont deux quantités essentiellement 



dP 

 positives. Le corps absorbe de la chaleur et augmente de volume : -r^ est 



positif, et la tension de la vapeur décroit avec la température. Aux tempé- 

 ratures supérieures à celle du triple point, l'état stable correspond à la 

 vaporisation du liquide, et aux températures inférieures l'état stable corres- 

 pond à la sublimation du corps solidifié. A mesure que la température 

 s'abaisse, le volume du corps entièrement transformé en vapeur s'accroît 

 sans limite, et finit par devenir assez grand pour que celte vapeur saturée 

 puisse être considérée comme gaz parfait. Sa température continuant à 

 s'abaisser, les tensions P et T seront désormais liées au volume v du corps 

 vaporisé, pris sous son poids moléculaire, par la relation 



F R /P\ 



(2) Pr = RT d'où 7p = - el Hm = ) =1:0. 



IV \r/T=o , 



La pression supportée par le corps pris entièrement à l'état solide, non 

 seulement tend vers zéro avec la température, mais devient infiniment 

 petite par rapport à cette température; ce qui signifie que la courbe des 

 tensions de la vapeur saturée, rapportée à deux axes OP et OT, est tan- 

 gente, à son origine, à l'axe des températures. 



C'est cet état limite et stable du corps solidifié que nous adopterons 

 comme état initial. Par définition, l'énergie de ce corps et son entropie sont 



(') Séance du ig février 1917. 



