SÉANCE DU 26 FÉVRIER 1917- M5 



abaisser sa température aura pour seul effet de le condenser entièrement : 

 après quoi, sa température pouvant reprendre sa marche descendante, il 

 finira par atteindre le zéro absolu à Tétat d'un corps solide soumis à la 

 pression donnée. 



Un corps ne peut rester gazeux, quand on abaisse indéfiniment sa tempé- 

 rature, qu'à la condition de faire croître, en même temps, son volume au 

 delà de toute limite, de manière qu'il conserve l'état de vapeur sèche ou, 

 tout au moins, l'état de vapeur saturée. Il devient alors forcément gaz par- 

 fait, obéit à la relation (1), et sa pression doit nécessairement tendre vers 

 zéro avec la température. 



Son entropie se présente alors, dans les formules (3), non comme une 

 quantité infinie négativement, mais sous la forme indéterminée de deux 

 quantités infinies et de signes contraires. Cette indétermination est réelle 

 et ne peut être levée qu'en définissant les conditions, d'ailleurs convena- 

 blement choisies, de la transformation à faire subir au corps pour atteindre 

 le zéro absolu. Ces conditions imposeront à l'entropie de n'être fonction que 

 de la température, seul cas où l'on puisse concevoir une valeur limite et 

 déterminée de cette entropie. 



Il est donc à prévoir que l'entropie d'un gaz parfait.au zéro al)Solu peut 

 avoir une infinité de valeurs; et c'est bien ce que démontre d'une façon 

 péremptoire la détente adiabatique d'un i;az suivant la formule de Laplace, 

 et pendant laquelle son entropie initiale, qui peut avoir une infinité de 

 valeurs différentes, demeure constante, tandis que sa température et sa 

 pression tendent vers zéro. 



Mais parmi toutes ces valeurs limites de Tentropie d'un gaz, il en est une 

 qui est particulièrement intéressante: c'est celle qui correspond au cas où 

 le gaz se détend en restant, à partir d'une température suffisamment basse, 

 à l'état de vapeur saturée; son entropie, fonction de la température seule, 

 tend alors vers une valeur bien déterminée, qu'il devient facile de trouver 

 et qui est sa valeur minima. 



Dans ce cas, pour une température très voisine du zéro absolu, ()P et ù'ï 

 de la formule (i) sont à remplacer par les tensions P et T elles-mêmes. La 

 différence At' entre le volume très grand r du corps supposé entièrement à 

 l'état gazeux et le volume c,, du corps supposé entièrement à l'état solide, 

 peut être remplacée par le volume v, et la formule (i) devient 



P _ AS 

 T " (' 



Mais P, %>, T satisfont à l'équation (2), et, par suite, AS = R. 



Ck r., 1917, 1" Semestre. (T. 164, N° 9 ) 4^ 



