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L'augmentation que subit renlropie d' un corps solide, [iris sous son poids 

 moléculaire, pour se vaporiser entièrement à basse température en prenant 

 l'étal de gaz parfait, tend i^ers la constante R, ipiand la Ictnpérature tend rrrs 

 le zéro absolu. 



Celte proposition est très importante; nous indiquerons aujourd'hui lôs 

 plus simples de ses conséquences. 



La chaleur de vaporisation L = TAS = RT s'annule au zéro absolu. 

 A cette température et sous une pression nulle, un corps solide n'exige 

 aucune communication de chaleur pour se transformerez vapeur en prenant 

 un volume infiniment grand. 



Cette transformation n'exige non plus aucun travail, puisque le travail 

 /j((' - t'o) = RT = o. D'où résulte que l'énergie du corps est la même dans 

 les deux états extrêmes; or, des formules (3) et (4) on tire pour l'énergie U 

 d'un gaz paifail, comptée à partir de notre étal initial, 



U = 1 + ST = cT -h 11 et pour T = o. U r= B --= o. 



La constante B de la formule (4) est nulle, ce qu'il importait de savoir. 

 On a alors, C étant la capacité calorifique à pression constante, 



U=cT, J = U+/Ji=(c-t-R)T = CT. 



L'énergie libre I et le potentiel H d'un gaz parfait ne sont pas, comme U 

 et J, fonctions de la température seule, excepté dans le cas où le gaz est 

 à considérer comme vapeur saturée. Comme alors S est égal à R à très 

 basse température, on aura 



I = U — ST = (c — I! )T, H - I + /M' = J - ST = U - cT. 



Les quatre fonctions de Massieu tendent vers zéro avec la température 

 absolue pour une vapeur saturée qui prend elle-même l'état parfait; mais 

 le rapport de ces fonctions à la température absolue, c'est-à-dire leur 

 dérivée, tend vers les valeurs positives suivantes : 



loi ' 



A notre état initial, ces quatre fondions s'annulent aussi : U, par défi- 

 nition et les trois autres parce que pv et ST s'annulent, Mais si l'on consi- 



