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deviennent pour la plaque uniformément chargée 



\ n r^ n V ^ ni ' 



, my n f "Y , «» « 



Pour la plaque chargée au centre, on a une expression analogue. La sup- 

 pression des termes entre parenthèses au numérateur donne des coefficients 

 positifs approchés par excès, car en substituant dans la formule de Ritz, on 

 a pour expression de la résistance opposée par la plaque une expression plus 

 grande que la force extérieure : l'équilibre a donc lieu pour une valeur 

 moindre du coefficient. En y remplaçant A^^ et Ap„ par les valeurs précé- 

 dentes dans la parenthèse, on a une approximation par défaut, car ces 

 valeurs sont trop grandes. On réalise ainsi des approximations successives. 



Remarque II. — Les considérations sur la valeur de l'intégrale de 

 2cos(2mTcx- : a) exposées au commencement de cette Note sont confirmées 

 par l'étude de l'intégrale de cette fonction. En posant pour simplifier, 

 2.1ZX- : a ^ z, on obtient 



/V^ , -^ sin «2 c 

 > cos m z.dz ~- 7 



Or 



^ = l-Ku nvec aK?: < ; < 2(K -i-i)t:. 



^^ m 2 2 



A l'extrémité de chaque intervalle de continuité, on trouve un point de 

 discontinuité de première espèce, régulier. Aux extrémités de chaque inter- 

 valle défini par l'inégalité, la fonction subit un accroissement brusque 

 de o,5tc. La somme de ces accroissements ajoutée à l'accroissement — tt: de 

 la fonction dans l'intervalle donne bien zéro. 



ÉLECTRICITÉ. — Sur le potentiel explosif dans l'anhydride carbonique 

 aux pressions élevées. Note de MM. C.-E. Guye et C. Stancescu, 

 transmise par M. G. Lippmann. 



On sait que le potentiel explosif dans un gaz qui suit la loi de Mariotte- 

 Gay-Lussac peut être représenté par une fonction de l'argument -^, 

 p étant la pression du gaz, T sa température absolue, d la distance des 



