SÉANCE DU 3o AVRIL 1917. (îSp 



coefficient unique, caractérisant la matière pulvérulente considérée, prise à 

 son degré effectif de tassement. 



5" Si chaque particule, à part, comporte, pour la densité qu'elle a, un 

 état naturel où s'annulent P,, P2, P3 avec leur moyenne —p, ainsi que les 

 déformations <),, ô.,, 0,, et à partir duquel à,, d^, â, restent insensibles, 

 quel que devienne^, pourvu que P,, P.,, P., conservent leur égalité, il n'en 

 est généralement pas de même d'un massif entier, qu'on forme d'ordinaire 

 en déposant et superposant peu à peu, en un même endroit, des couches 

 sablonneuses ou terreuses qui se tassent à mesure et irrégulièrement sous 

 leur propre poids ou sous leur choc; en sorte que des particules contiguës 

 ainsi déformées, si on les portait à l'état naturel en les isolant, prendraient 

 des figures incapables de se juxtaposer ensuite ou de constituer un massif 

 d'apparence continue. 



II. Toutefois, quand il s'agit (et c'est le cas ordinaire) d'étudier des 

 déformations planes, où toutes les couches minces parallèles à un plan 

 vertical des acy sont déformées de même en restant dans leurs plans 

 respectifs, il convient d'admettre aussi, à titre d'hypothèse la plus simple 

 et la première à examiner, que ciiaque particule de ces couches a perdu son 

 état naturel par des déformations analogues, ou sans sortir de son plan, 

 et pareilles pour toutes les particules juxtaposées suivant une normale à ce 

 plan. Par suite, si l'on amenait une telle particule, en l'isolant de ses 

 voisines, à son état naturel, puis de cet état à celui qui est effectivement le 

 sien, ces changements se feraient par de pareilles déformations la laissant 

 dans son plan et déplaçant de la même manière, dans leurs plans respectifs 

 parallèles, les particules alignées en file perpendiculaire à ces plans. 



Ceux-ci seraient dès lors, pour les phénomènes étudiés, des plans de 

 symétrie sur lesquels s'exercerait une />/-o.!.7onjP7-wc«/?a/e, que nous suppo- 

 serons être P3 ; et, déplus, à partir de l'état naturel, la dilatation corres- 

 pondante t)., serait nulle. La densité n'ayant guère changé ou la dilatation 

 cubique, qui est sensiblement J, + à, +- d,, se réduisant à zéro environ, on 

 aurait donc d, + t), = 0, c'est-à-dire une valeur positive pour J,, par 

 exemple, et, à très peu près, la valeur négative contraire pour 0^. Dès 

 lors, la double égalité 



Pi-I\ P2-P3 

 ( I ) . ■ — = = 7— = inp 



prend (vu c), = o et o = — t), ) la forme 



P P, P2-P3 



