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impaire et se trouve divisible par celte dernière variable. Le rapport corres- 

 pondant, pareil en ô^ et d^, ne comporte dès lors que les six termes 



en ô„-\- d.j, (),, Ol -H (ïl, d.,d^, {dn-\- 0^)0^, d], ou six coefficients distincts, et 

 peut s'écrire 



a'O + b' 0' + c< [{d^— d,y + [di- ô,)- + (d^ - ô^)']'' + {a" ->r b" 6) d,+ <:" d\. 



Les deux autres rapports s'en déduisant, il vient en tout la formule 

 triple 



(6) (^-^' ^)~^ ' \'^'^' \ = a'0 + b'Q'-+c'[{d,-d,Y+{d.-d,y+{O,-ô,y] 



-^ {a" + b" 9){d„ 0,, 0,) + c"{à\, âl 01). 



Mais l'annulation identique de la somme des trois différences P. — P3, 

 P3 — Pi, F, — P2 oblige d'abord à poser 



(7) <^"=^- ■ ■ 



Puis le fait que des déformations quelconques à., — d^, d, — à,, 1), — i).^ 

 se produisent parfois sans amener aucune pression sensible dans la 

 particule pulvérulente, quand la contraction cubique — est assez faible 

 par rapport à r},, d.^, rJj, prouve que, dans ces circonstances où 0^ et même 

 les produits de par (),, t>., d-^ sont négligeables devant 0, les formules (5) 

 et (6) deviennent 



a'0^c'[{d,— d,y-\-{d,— <liy^i.d,-ihy] + a"{OuO,,ô,) = o; 



ce qui oblige à poser, outre (7), 



a' c' 



(8) a"^=o el — = — =: une même conslanle 2 /«. 

 ^ ' a c 



Dès lors, les phénomènes étudiés le plus habituellement se faisant sans 

 contractions cubiques (—0) qui soient comparables à à,, d^, d^, on peut 

 encore, même quand la pression moyenne p est très sensible, y négliger, à 

 côté de 0, non seulement 0-, mais aussi les produits de G par d,, <).,, 0^. Les 

 seconds membres des trois équations (G) se réduisent ainsi à imp. Et il 

 vient, au lieu de (6) et (5), 



■ ( p = a6+c[{d,— d,y+{d^-d,y+(0,-(),r-]. 



En résumé, cette démonstration plus complète continue à indiquer ««e 



