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Nous avons trouvé que ces séries débutent, du côté des courtes longueurs d'ondes, 

 par un doublet dont la radiation de plus haute fréquence régit toute la série au point 

 de vue de la vitesse minimum que doivent posséder les électrons pour l'exciter. De 

 plus, elles comprennent neuf raies spectrales qui se montrent tout à fait indépendantes 

 du mode de génération des électrons (tubes à afflux cathodique ou tubes Coolidge à 

 pure émission électronique). 



Nous avons vérifié la première conséquence sur le tube Coolidge par la méthode qui 

 nous avait déjà permis de déceler la tension d'apparition de la série K du tungstène ( ' ). 

 Suivant l'hypothèse du quantum, la série Z du tungstène doit apparaître à 1 1 800 volts; 

 or, les analyses spectrales elTectuées sous les tensions statiques de 10 et 1 1 kilovolts ne 

 décèlent aucune raie et celles-ci apparaissent toutes à 12 kilovolts. De plus, le sélé- 

 nium indique un rayonnement sensible à partir de 11 kilovolts présentant un accrois- 

 sement brusque vers i 2 kilovolts', et croissant alors beaucoup plus vite que ne l'indique 

 la loi de la quatrième puissance de la vitesse des électrons. 



Nous avions observé alors une courbe fréquence-voltage s'écartanl de la droite théo- 

 rique liv =r eV. Nous avons reconnu depuis que cet eflet était dû à une mesure incor- 

 recte de la tension (éclateur à boules imparfait) et nous avons trouvé que jusqu'à la 

 limite des expériences, soit 1 10000 volts, la relation linéaire est bien vérifiée. Nous 

 avons depuis étendu ce résultat jusqu'à 110 kilovolts au platine du tube Chabaud- 

 Villard et jusqu'à 60 kilovolts au nickel de nombre atomique beaucoup plus petit 

 (N = 28). La théorie des quanta se vérifie donc bien, quel que soit l'atome considéré 

 et le mode de production des électrons. 



Le spectre du platine a été donné par l'anticalhode de ])laline iridié du tube 

 Chabaud-Villard. Nous avons pu y déceler nettement i3 raies. Pour distinguer celles 

 de l'iridium de celles du platine nous avons utilisé notre connaissance préalable de la 

 série L du tungstène en faisant usage de la relation de Moseley traduite graphi- 

 quement. 



Les résultats vérifient cette relation v = A(N — 7,4)^ ('■' étant la fré- 

 quence, N le nombre atomique du radiateur et A une constante) pour la 

 raie intense de plus grande longueur d'onde (a), mais les autres radiations 

 se placent sur des courbes à grand rayon qui s'écartent progressivement 

 vers les hautes fréquences lorsque N augmente. PSous avions déjà signalé 

 un fait analogue à propos des séries K du tungstène et du platine (-) et nous 

 avons observé le même aspect en examinant les fréquences des radiations M 

 décrites par Siegbahn (') pour les éléments les plus lourds, et la relation 

 devient alors v = A"(N — 20)*. 



(') Comptes rendus, t. 163, 1916, p. 754. 

 (-) Comptes rendus, t. 162, 1916, p. 787. 



( ') La série K du platine comprend 4 raies assemblées en deux doublets ; nous avons 

 observé : 



/«, -=0, 186. 10"^' cm (raie forte), Xp^ =0, i58 (raie forte), 



>,(,j =; o, 180 (raie très forte), ^p, = o, i54 (raie très faible). 



