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Si Ton prend un corps condensé, à l'état initial que nous avons déjà 

 défini (p^o, T = o ), et à partir duquel sont comptées les valeurs de 

 l'entropie et des fonctions de Massieu ('), on aura S = o, U = o, I = o. 



En comprimant ce corps à température constante, son volume va 

 diminuer conformément à l'une des lois du déplacement de l'équilibre 

 thermo-élastique, tandis que la pression qu'il supporte, d'abord nulle, 

 deviendra p„. Son énergie, au contraire, va augmenter et prendre une 

 valeur positive U„, puisque cette énergie reste soumise, pour chaque 

 accroissement élémentaire de la pression, à l'équation différentielle 



d\]='ïdS—pdi'—-pdv. 



A partir de l'état ainsi obtenu, on peut faire subir au corps, par une 

 variation infinitésimale de la pression />„, une nouvelle transformation, non 

 plus isothermique mais adiabatique, en lui interdisant tout échange de 

 chaleur avec l'extérieur. Sa température, jusqu'alors constante, sera libre 

 de varier, mais seulement pour s'accroître, puisqu'elle partira de la valeur 

 la plus basse qu'elle puisse avoir, et cela quel que soit le sens de la 

 variation de pression imposée au corps. Or, suivant qu'il y aura augmen- 

 tation ou diminution de la pression dans cette transformation réversible, 

 les variations de la température, si elles se produisaient, devraient être de 

 signes contraires, ce qui est impossible. La température restera donc inva- 

 riable, d'où la conclusion capitale qui suit : 



Au zéro de la température absolue, toute, transformation isothermique est, 

 en même temps, adiabatique. 



On tire très simplement de cette proposition des conséquences remar- 

 quables concernant les huit coefficients indépendants de la thermo-élasti- 

 cité Et, £s, h, /, a,,, C.,, a.,,, Cp. 



Il résulte de l'énoncé même qui précède que le coefficient de compres- 

 sibilité isolhermi(jue est, en même temps, coefficient de compressibilité 

 adiabatique au zéro absolu. Sf et s^ tendent vers une même valeur à mesure 

 que la température s'abaisse et au zéro absolu e^ ^ £«• 



A cette température limite, le coefficient de Thomson A = (-— j s'annule 



---) > non seulement s'an- 



Ôi>J-t , 



nule, mais encore le rapport rr, tend vers zéro avec T. 

 (') Comptes rendus, l. lOV, 1917, p. 343. 



