SÉANCE DU l6 AVRIL 1917. 5g^ 



(-r-) étant nul, la troisième des relations (i), qui n'est que la formule 



de Clapeyron, montre que le coefficient de dilatation à volume constant a,, 

 s'annule au zéro absolu. 



Le corps étant pris à l'état que nous venons de considérer, son énergie 

 libre I„ sera égale à U„, puisque les deux énergies ne diffèrent que par le 

 produit ST dont chaque facteur est nul. Faisons subir à ce corps une 

 nouvelle transformation, cette fois-ci à volume constant, en soumettant 

 sa température, d'abord nulle, à une augmentation AT. Désignons par AU 

 et AI les variations subies par U„ etl,,, en posant U = U„ + AU, I = !„ +A1. 



L'application de la formule générale (2) à l'état dans lequel se trouvera 

 le corps au bout de cette deuxième transformation, donne 



1„-+-AI-(U„+AU) _ AI — al: _fdl\ __g 



AT AT ~ \0'[- 



Si l'on fait tendre AT vers zéro, S aussi tend vers zéro, et cette équation 



devient 



^i\ /()\J\ / <n\ 



Elle se réduit à 



La capacité calorifique à volume constant est nulle au zéro absolu, quelle 

 que soit la pression supportée par le corps. 

 L'équation différentielle du potentiel H, 



dH =d(l] — ST +/?(■) —f/(J - ST) =— Sf/T + vdp, 

 donne les relations 



^^^ \àTJi, ■'' \àpj-r""' \àpjr V c^T 



... H-j „ ftnu 



De même' que ( -j-; ) > (■7-) s'annule avec T; il en est de même 

 pour ( -t™ j d'après la troisième équation (4), d'où résulte que le coefficient 



àT , p 



de dilatation à pression constante a^, est nul au zéro absolu, comme le 

 coefficient de dilatation à volume constant a,.. 



