J9^ ACADÉMIE DES SCIEN'CES. 



H„ et J„ représentant les valeurs que prennent les fonctions Het J quand 

 le corps est soumis à la pression /;„ et à la température du zéro absolu, on 

 aura Hn = J„, puisque ces deux quantités ne pourraient difTérer que par le 

 produit ST qui est nul. A partir de cet état et à pression constante, faisons 

 croître de AT la température du corps, et désignons par AH et AJ les varia- 

 tions subies par Hj, et J„, en posant H = H„ + AH, J = Jo -i- AJ. 



Par application de la formule générale (5), on aura 



H„+AH-(J„+AJ) _ AIl-AJ _ /(JHX __ - 

 AT - AT ^\ût),- 



Si l'on fait tendre la température AT vers zéro, S s'annulera et l'équa- 

 tion précédente deviendra 



Elle se réduit à 







La capacité calorifique à pression constante est nulle au zéro absolu, 

 quelle que soit la pression supportée par le corps. 



On arrive plus simplement encore au même résultat par l'une des deux 

 relations connues 



— ——} C,, — C^= a,, x,. /)('!. 



La première montre que s^ étant égal à e^, C^ doit être égal à C,, et, par 

 suite, nul au zéro absolu. La seconde peut être mise sous la forme 



(7) 



T 



m, m.} 



elle montre, en outre, que la différence des deux capacités calorifiques 

 divisée par la température, produit de deux quantités qui tendent vers zéro, 

 est un infiniment petit du second ordre aux très basses températures. 



Enfin nous ferons remarquer qu'aux équations (3) et (6) on peut joindre 

 les suivantes : 



à ,.. ^ /àV\ fi)p\ fôn\ â , , / <)\\ /<)p\ 



v.)tA = ^'(J-/^'')=UÀ-^''W; [ôT)rôl'^''-^''^=\àTj,r''\7i' 



