SÉANCE DU 2 1 MAI 1917. 809 



tants résultats numériques fournis à cet égard par les expériences de 

 W.-A. Vining (') et de M. Gouy (='). 



Les conditions de réversibilité, et particulièrement l'absence d'électro- 

 lyse étant supposées remplies, représentons par 



(i) dm = \dS-i-\Sd\ -+-ZSdT 



la quantité élémentaire d'électricité mise en jeu, par ' 



(2) dQ = ldS + rd\ + cdT 



la quantité élémentaire de chaleur absorbée et par 



( 3 ) f/U = J r/Q + A flfS + m d\ 



la variation élémentaire d'énerg-ie de la surface capillaire. 



Les trois variables indépendantes S, V, T désignent respectivement la 

 surface du ménisque, la différence de potentiel des électrodes et la tempé- 

 rature de l'expérience. Les trois fonctions Y, Z et A sont indépendantes 

 de S. La dernière, A, représente la tension superficielle du ménisque. 



Appliquons à ce système les trois principes de la Conservation de l'Elec- 

 tricité, de l'Equivalence et de l'Entropie en écrivant que dm, -^jr et d\} sont 



des différentielles exactes des variables S, V, T. 

 On obtient aisément les relations 



(4) 



(5) 



(6) 



En particulier nous retrouvons dans (4) et (5) les équations classiques 

 de M. Lippmann avec toutefois cette différence que A et, par suite, X et Y 

 doivent être considérées comme pouvant être fonctions de la température T. 

 L'examen de ces formules conduit aux conclusions suivantes : 



1. La relation (6) exige que la chaleur latente d'extension de la surface 



capillaire L soit toujours d'un signe contraire à celui de -r^- Or, l'expê- 



(') A. ViMNG, Annales de Chimie eL de Physi/jue, 8" série, I. 9, 1906, p. 273 

 (-) Gouv, Ibid., 8= série, t. 9, 1906, p. 75. 



C. R., 1917, I" Semestre. (T. 164, N" 21 ) Io4 



