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ballon pai- une expression de la forme KS ( ~ j o^( = ), où S représente la 



surface d'une section diamétrale du ballon, l'équation du mouvemenl 

 d'ascension sera 



(I) („+ va,,) J^=-«„-+V[o,(c)-o„]^^-KS(^f^yo\(c). 



Si nous déterminons z en fonction du temps, nous pourrons en déduire 

 et [ -r^] par des dérivations graphiques ou numériques et dans la 



dtj \di 

 formule (i) tout sera connu sauf û^(:;) qui sera donné par la formule 



(a+VÔ„)(^ 



V,-KS(|V 



Comme dans cette formule tout est connu en fonction du temps, mais que, 

 d'autre part, on connaît : en fonction du temps, et par suite t en fonction 

 de :;, on aura S^ en fonction de =. 



La détermination de z s'obtient par le moyen de deux observateurs 

 observant simultanément le ballon à l'aide de deux théodolites qui donnent 

 l'azimut et l'angle de site du ballon; une triangulation graphique donne 

 immédiatement l'altitude du ballon en fonction de ces deux éléments. 



La méthode indiquée fournit en même temps la vitesse et la direction du 

 vent en chaque point de l'atmosphère, si Ton suppose le vent horizontal 

 comme première approximation. Mais, si l'on veut pousser plus loin, l'ana- 

 lyse de la courbe obtenue permet de vérifier l'exactitude de cette hypothèse 

 et de déterminer la direction complète du vent sur les ballons-sondes. 



L'avantage de la méthode indiquée plus haut est qu'il n'est pas néces- 

 saire de retrouver le ballon, puisque son ascension inscrit elle-même la loi 

 cherchée. 



Remarque. — On peut être amené, pour éviter l'éclatement du ballon, 

 à le laisser ouvert. Presque rien n'est changé dans les équations, à la con- 

 dition de supposer, ce qui n'introduit qu'une erreur négligeable, qu'il y a 

 un rapport constant h entre la densité de l'hydrogène et celle de l'air, 

 quand la pression et la température varient. La formule devient alors 









KS(- 



