SÉANCE DU l8 JUIN 1917. pSg 



éleclfoniagnétique agissant sur un électron satellite dans un atome rendra 

 plus petite ou plus grande l'énergie nécessaire pour séparer l'électron de 

 l'atome, suivant que cette force est dirigée vers l'extérieur ou vers Tinté- 

 rieur de celui-ci. Il restait à expliquer pourquoi le premier effet doit 

 l'emporter sur le second; mais on y parvient de la manière suivante en 

 tenant compte de l'orientation magnétique des atomes. 



On peut assimiler la trajectoire parcourue dans un atome par un élec- 

 tron satellite à un courant fermé; elle doit donc s'orienter (et avec elle 

 l'atome lui-même) sous l'action du champ magnétique. En partant des 

 lois connues on trouve que l'orientation imposée par le champ est préci- 

 sément celle pour laquelle la force agissant sur l'électron en mouvement 

 est centrifuge. Donc l'ionisation est favorisée par l'orientation des atomes 

 produite par le champ magnétique. 



L'existence possible dans un môme atome de plusieurs électrons ayant 

 des orbites diversement orientées, de même que l'agitation moléculaire, 

 auront pour conséquence que les atomes ne pourront obéir qu'incomplè- 

 tement à la force orientatrice; mais cela n'empêche pas la manifestation 

 de l'effet dominant. 



Bien que la magnétoionisation soit indiquée comme hypothèse nécessaire 

 par mes expériences de décharge, qu'elle explique d'une manière satisfai- 

 sante, j'ai désiré trouver une démonstration plus directe de cette nouvelle 

 action du champ magnétique; j'y suis parvenu en répétant, sous l'action du 

 champ, les expériences classiques qui montrent la relation entre le potentiel 

 et le courant pour un gaz traversé par les rayons X. 



L'appareil emplové est un récipient de verre contenant un gaz traversé par les 



rayons émis par une ampoule Coolidge, et deux électrodes parallèles, dont l'une 



communique avec l'électromètre et reste isolée pendant un certain temps t, pendant 



que l'autre a été portée à un potentiel positif. Si la déviation obtenue est d, on peut 



, , ,,. • . . , . , . d{c + C) , , ^7". 



calculer 1 intensité i du courant en raicroamperes : ( =: > c étant la capacité 



en microfarads de l'électromètre, G celle d'un condensateur à mica, qu'il est bon 

 d'ajouter quelquefois, s la sensibilité (déviation de l'électromètre pour 1 volt). 



En opérant sans champ magnétique j'ai obtenu dans une série de mesures 

 (air à la pression de o™"", 10) la courbe de la figure ci-après, en portant les 

 potentiels en abscisses et les intensités en ordonnées. La première portion 

 de cette courbe (petits potentiels, loi de Ohm) est à peine indiquée, la 

 deuxième (courant de saturation) est peu étendue en raison de la petitesse 

 de la pression, et la troisième, qui correspond aux plus hautes valeurs du 



