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Nous admettrons, en outre, comme indiquées par l'expérience les hypo- 

 thèses suivantes concernant l'état de saturation : 



a. La température croissant du zéro ahsolu à la température critique T,., 

 la densité du liquide décroit, et' la densité de la vapeur, d'abord nulle, 

 croît sans cesse, les deux densités tendant rapidement à s'égaliser par une 

 faible élévation de la pression pour faire aboutir le fluide à l'état critique. 

 La courbe de saturation aura, en conséquence, la forme générale et con- 

 tinue représentée sur la figure parle trait fort ABCI,LD, avec une tan- 



gente horizontale à son sommet C, qui est le point critique. Tout point m 

 intérieur à la courbe, et situé sur une droite horizontale ab, figure une 

 liquéfaction partielle à température constante T, et Ton sait que le point m 

 est le centre de gravité des quantités de vapeur et de liquide en les suppo- 

 sant concentrées respectivement aux points extrêmes a el b. 



b. Au voisinage de la température critique. M, est positif et finit par 

 devenir négatif à plus basse température. C'est la conclusion, peut-être 

 encore contestable, à laquelle sont arrivés les savants cités plus haut : il en 

 résulte que la ligne adiabatique S^. qui passe au point critique C, aura, en 

 ce point, une inflexion comme la ligne isothermique 1\.. 



Par la seule inspection de la partie de courbe ABC, on voit que l'entropie 

 du liquide croit sans cesse avec la température et que, par suite, la chaleur 



