SÉANCE DU 25 JUIN 1917. 989 



spécifique M, est toujours positive. Mais, au zéro absolu, M, s'annule 

 comme nous allons le voir. 



Considérons d'une façon générale la chaleur spécifique T-™-d'un corps 

 pris dans un état quelconque, et dont la définition, laissée ici indéterminée, 

 dépendra de la manière dont peut être conçue la transformation élémen- 

 taire donnant lieu à une variation <fS d'entropie pour une variation dT de la 

 température. Prenons comme variables indépendantes la température et la 

 pression : nous aurons (') 



-§ =-4 [(§)-- (f ),* 



Le second membre de cette formule bien connue représentera la chaleur 

 spécifique M, si p est constamment égal à la tension P du fluide maintenu 

 à l'état de saturation. Si on l'applique alors au calcul de la chaleur spéci- 

 fique M2, en faisant tendre la température T vers le zéro absolu, on aura 

 tout à la fois, comme nous l'avons déjà démontré, 



'ôr.\ dP ,. P ,. R 



Cpzzzo. ( -Tïï ) =0- •ypYT = lim — = lim— r=: o pour T = o 



JV1,= Lp — Il -TTjv I -TTp = o poiii' 1=0. C. Q. F. 1). 



et, par conséquent 



La chaleur spécifique M,, quand on fait tendre T vers le zéro absolu, se 

 calcule par la même formule. La vapeur saturée devient alors gaz parfait, 

 et sa tension P satisfait aux relations 



Pc,= RT et P = KT"'~', d'oi 



On a d'ailleurs 



T dP^ 

 P ÔT 



c.-c, r^)-r' 



(') l^OLir les notations, formules el propriétés rappelées, se reporter à trois de nos 

 précédentes Comnaunications (Cowi/Jie* rendus, t. 164, 1917, p. 343, 477 et SgS). Voir 

 aussi la manière dont M. G. Raveau a traité le même sujet : Journal de Physique, 

 1892, p. 461. 



