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el la formule (i) donne 



M 1=^ (-'■' — 1 Tî -lîjT = C H =1 C — C =: o 1)0 u r T =; o . 



i' 01 m — 1 ' 



Lm chaleur spécifique d' une vapeur saturée, comme la chaleur spécifique dhiii 

 liquide saturé, s'annule au zéro de la température absolue. 



M, est positif aux très basses températures, car la ligne adiabatique S = H 

 (S étant l'entropie du poids moléculaire du corps) touche la courbe de 

 saturation à l'infini; les lignes immédiatement supérieures coupent cette 

 courbe en des points très éloignés qui s'élèvent également, en sorte que 

 l'entropie moléculaire de la vapeur saturée qui part de la valeur R pour 

 T = o, commence par croître avec la température, d'où résulte que M, est 

 positif au voisinage du zéro absolu. 



M, est encore positif au voisinage de la température critique; donc il 

 change de signe un nombre pair de fois dans l'intervalle, ce qui donne lieu 

 à un nombre pair de températures d'inversion. Comme toutes les données 

 de l'expérience ont paru démontrer l'existence de chaleurs spécifujues 

 négatives, il semble naturel d'admettre qu'il existe pour tous les corps deux 

 températures d'inversion, et deux seulement. Elles correspondent aux 

 points de contact I, et L que les lignes adiabatiques S, et S, ont avec la 

 courbe de saturation. 



Le long de cette courbe, l'entropie du fluide saturé, d'abord nulle au 

 point A, va en croissant jusqu'au point critique C, en décroissant du 

 point C au point I,, puis en croissant du point I, au point L, et enfin en 

 décroissant du point L pour tendre vers la valeur R, quand le volume de 

 la vapeur saturée augmente indéfiniment. Cette entropie atteint une valeur 

 maxima aux points C et L, et une valeur minima au point I,. 



Par raison de continuité, les deux chaleurs spécifiques M, et Mo semblent 

 prendre une valeur commune et finie au point critique. 



Ou suit facilement sur la figure l'effet d'une détente ou d'une compres- 

 sion adiabatique exercée sur un gaz ou une vapeur. Cet effet varie suivant 

 la valeur constante que conserve l'entropie du fluide dans ces opérations; 

 il est particulièrement intéressant à observer quand la vapeur part d'un 

 état initial, marqué par le point n, avec une température supérieure à la 

 température d'inversion T^ et avec une entropie comprise entre S, et S,. 

 Dans ce cas, une compression finira par aboutir à une condensation qui 

 pourra être complète et transformer toute la vapeur en licjuide; une détente 



