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homogène el en tenant compte de ce que (U, V, W) = 



di 



p^-r=eAÇ avec A=^— : + -j— • 



Les deux premières équations (6) sont analogues à celles des petits mou- 

 vements plans d'un fluide visqueux. On en déduit l'éipuition de la dila- 

 tation 



01 ' 



P-TT = — p-T-^0 + -TTT-, A& + A ■ 

 ' dr- ^ do dl 



p']L(^_$)::^^m4.^(^JA^$ 



et l'équation de la rotation moyenne 



(/- / On di \ 



''dr'\du~ dï'J ~~' " Ot~\Oii d 



MÉCAMQUE MOI-ÉCULAIRlî. — Sur des observations du mouvement hnnvnien 

 dans les gaz à basse pi-ession. Note de M. de iîitocii.iE, présentée 

 par M. \L. Bouty. 



La formule due à M. A. lunslein 



HT T 



A = 



N 'iTLlxa 



qui paraît bien représenter (') les lois du mouvement brownien dans les 

 gaz, dans Ici^conditions noruuiles de température et de pression, indique 

 que la valeur du déplacement moyen A est sensiblement indépendante de 

 la pression, car celte grandeur n'y entre cpie [)ar l'intermédiaire du coeffi- 

 cient de viscosité [J^ ('). 



J'ai pu observer des mouvements browniens de particules en suspen- 

 sion dans l'air sous des pressions de l'ordre du millimètre de mercure 



(') M. i)K BitoGi-iiî, Cmnples rendus, i"' semestre 1909, p. i3i5. — I'i.etcheii. f'/iy- 

 sical lievie»., 1911. 



(^) D'après la loi de Maxwell le coeflicienl de viscosité «l'iiri gaz doit rester indé- 

 ])endant de sa densité. 



