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II. Soient m, la solution générale de l'équation (3) et m., celle de 

 Féquation semblable 



(4) E'= b/n + c-^, 



al 



E et E' désignant deux fonctions quelconques de /. L'équation 



(5) E + E'=è/«4-c^ 



de 



est vérifiée par la fonction w, -i- ni.^. 

 D'où l'énoncé suivant : 



Si, à l'origine du temps, on place une lame diélectrique dépourvue de toute 

 trace de polarisation dans un champ E = /", (/), puis, qiCau haut d'un temps 

 déterminé ô, on vienne à augmenter brusquement le champ de la quantité 

 E' = /^(f), la polarisation m (' ), à un instant ultérieur quelconque t, pourra 

 être considéré comme résultant de la superposition de la polarisation m, due 

 au premier champ et de la polarisation m., due au second (-). 



Dans le cas particulier où les champs E et E' sont constants cet énoncé se 

 confond avec le Principe expérimental de superposition de J. Curie ( '). 



m. Supposons que le champ E soit constant. Au bout d'un temps 

 suffisant, la polarisation atteint une valeur constante M ; le courant de 



polarisation — est alors nul et l'équation (3) devient 



(6) E=i!>M. 



I'>liniinanl E entre (3) et (G) on obtient 



(7) ^ = -(M-,«). 



Cette formule exprime l'hypothèse fondamentale sur laquelle H. Pellat, 

 reprenant, pour le développer, le point de vue antérieurement exprimé par 



(') Nous supposons ici que la lame diélectrique, d'épaisseur égale à l'unité, soit 

 placée entre deux armatures de surface égale à l'unité. l.ia différence de potentiel M 

 se confond alors avec le champ et la charge m de nos précédentes Communications 

 avec la polarisation. 



(-) Pour obtenir cet énoncé, il faut tenir compte des conditions aux limites, savoir : 

 pour < =r o, w, =r o ; et pour t =r 9, m.2 = o. 



(•■') Tkèse de d(,clorat de M. J. Curie, i888, p. 3o. 



