SÉANCE DU 26 FÉVRIER 1912. 58^ 



PHYSIQUE. — lÀaporation des liquides assez fortement surchauffes en présence 

 de leur vapeur. Note de M. Marcelin, présentée par M. G. Lippmann. 



L'étude de la vaporisation d'un liquide placé dans l'air ne renseigne 

 que sur la difl'usion de la couche de vapeur saturée qui surmonte ce 

 liquide. 



Gernez, pour étudier les vitesses d'évaporation, utilisa un dispositif, en 

 principe, plus correct : le liquide est placé seulement en présence de sa 

 propre vapeur maintenue constamment à une pression inférieure à la tension 

 maxima. 



Des recherches récentes m'ont montré qu'en fait cette méthode ne donne 

 pas, même d'une manière approchée, la valeur vraie des vitesses d'évapora- 

 tion ; le phénomène étudié, extrêmement rapide, est ici encore masqué par 

 un autre beaucoup plus lenl. IJn liquide un peu surchauffé s'évapore 

 certainement très vite; doit-on conclure de là qu'il passe instantanément à 

 l'étal de gaz"? Va\ aucune façon : su surface, par le jeu même de l'éçaporation, 

 se refroidit et se met en équilibre avec la vapeur qui le surmonte. Dans ces 

 conditions, la quantité de liquide qui^ dans un temps donné, prend la forme 

 gazeuse, dépend seulement de l'afjhi.r de chxdeur à la surface. 



En général, il sera très difficile d'obtenir une valeur exacte de cet 

 afdux de chaleur, ce n'est que dans des cas très particuliers que son éva- 

 luation pourra se faire d'une manière simple; j'indiquerai ici l'un d'eux à 

 titre d'exemple. 



Evapo7-alwn dans des tubes étroits el très minces. — Le liquide étudié est 

 placé dans un tube de verre de rayon r très petit (moins de i'""\5); un 

 tube de dégagement amenant la vapeur sous une colonne de mercure de 

 hauteur fixée, la pression P qu'exerce cette vapeur dans l'appareil est 

 connue. Le tout est plongé dans un bain de température T^; la vitesse 

 d'évaporation r se mesurait en observant l'abaissement du liquide dans le 

 tube à expérience. 



Dans un tube très étroit l'apport de chaleur se fait surtout par la paroi; 

 en effet, d'une pari, la mobilité du liquide est très faible; d'autre part, la 

 section proportionnelle au carré du rayon est négligeable devant le péri- 

 mètre qui, lui, est proportionnel au rayon. 



La surface du liquide étant à la température T,, pour laquelle il y a 

 équilibre entre la vapeur à la pression P et le liquide, on peut écrire en 



