SÉANCE DU l8 MARS 1912. 765 



est liée au déplacement transversal du triprisme; ils peuvent, soit se réunir 

 au milieu en un seul, soit se juxtaposer au\ autres en les élargissant, soit 

 s'en écarter latéralement; le mouvement trafis\'ersal du triprisme les entraîne 

 tous les deux en sens contraires l'un de l'autre. Ces quatre groupes corres- 

 pondent à une même valeur de la période et se rattachent au même 

 système. 



De plus, en lumière polarisée et analysée, on a deux groupes de franges 

 larges, C. se superposant aux précédents et tels que le mouvement trans- 

 versal du prisme les entraine tous deux dans le même sens. 



On peut expliquer leur production de la façon suivante : 



Les vibrations émanées de P ont traversé une épaisseur de quartz gauclie égale à 

 /tanga et une épaisseur de quartz droit égale à / — rtangot ; elles auront donc subi 

 une rotation vers la droite égale à p[/— ■!,<,' tang a] = co ; pareillemeul les vibrations 

 émanées de P' ont subi une rotation droite égale à p[/ — 2 (y + :r) lang a] = w' 

 ou 'il — &. On a à combiner deux mouvements vibratoires égaux, inclinés l'un sur 

 l'autre de oj — t,/ ou h et ayant entre eux un retard ; si la lumière n'est pas reçue sur 

 un analyseur recliligne, il en résulte un mouvement elliptique correspondant à une 

 intensité donnée par 



a'^-+- «'^ -h 2 aa' ces ( to — to' ) ces 2 n 



l 



Si 1' 



pre 



nd 



; I + C0S9C0S2 71 Y 



■('-"!) 



C0S2 7r 



-n 







t. 



■+- ces- — 1-7::- 



2 Â 



On démontre alors, soit par la considération de la frange achromatique (Cornu) 

 appliquée à la dernière expression de 1, soit par une autre théorie exposée ailleurs, et 

 en se servant de la premièie de ces ex|)ressioiis, qu'il y aura, en lumière blanche, 

 deux groupes de franges visibles aux environs de la région par laquelle on a. p étant 

 voisin de 2 (et non pas égal à l'unité), 



7:0 Ô 



A '^ 2 



ce qui définit deux positions symétriques par rapport à la droite médiane. Ce résultat 

 est indépendant de l'orientation de la vibration ; ces franges seront donc également 

 visibles avec ou sans polariseur. 



Supposons maintenant que l'on emploie un polariseur et un analyseur dont les sec- 

 tions principales font entre elles un angle cp ; les deux vibrations à composer ont pour 

 amplitude cos((o — œ ) et cos(to' — cp); leur ret;ird étant 0, leur intensité sera 



cos' ( « — cp ) -1- cos- ( co' — a) -\- 1 ces ( w — cp ) cos ( co' - 



'j) C0S2TÏ -, 

 A 



