SÉANCE DU 23 MARS 1912. 8l3 



La quantité de chaleur dq empruntée à la source pendant la détente 

 isothermique est 



Désignons par x la chaleur spécifique vraie du liquide et par Q sa chaleur 

 totale de vaporisation à T°. L'application du principe d'entropie fournit 

 l'équation 



(3) J' 



L+ ^^T+ rfy)-^ = = (Ç - )^)dT+d,,. 



T T -(- d\ 



(jui, combinée avec la précédente, donne 



, JMF / L dO \ dT 



% 4- 1 - 



D'autre part, la détente adiabatique fournit l'équation 



/? 



(^■5) CdT=.^dp, = (C-c)l- %ip,. 



+ £, = ® -h T ^ = I -h e(^X -^ - c ) + e-( 7. ;^ - '/ 



cp + T " 

 ■ dT 



Si l'on pose 



:d(ç> /à: \ ^ 0/ <^" 



,d<f 



"^^^- dm 



l'élimination de dp^ et dp.^ entre les équations (i), ( 4) et (5) donne 



/fi^ y _ T I ^F JM /L dq\ 



^> y_,-,H_£, FrfT U(.-Hc-.)(n-e,)VT dT ) 



IL C et c. — On calcule C — c au moyen de la formule classique 



_ T ^ ^ 

 J <JT dT' 



(|ui s'écrit, avec ma notation, 



(7) G-C=: ji^(H-£,)(l+£2). 



On obtient donc C en faisant le produit des expressions (6) et (7). Ce 

 produit peut d'ailleurs s'écrire 





