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On a c par différence. 



Remarque. — S'il s'agit d'un liquide dont la vapeur saturante se condense 

 partiellement par compression adiabatique (cas de l'éther), on commence 

 par produire la détente adiabatique de T + r/T à T", puis on la ramène à 

 l'état saturant par compression isothermique consécutive. Le seul chan- 

 gement dans la formule finale consiste dans le remplacement de ;^ — -^^ par 



<A^ _ L 

 d'Y T' 



III. Application à la x^apeur d'eau. — Dans mes précédents calculs sur 

 la vapeur d'eau, j'avais utilisé les données numériques de Regnault. J'ai été 

 amené depuis lors à leur préférer celles de Holborn et Henning ( ' ) en mo- 

 difiant plus ou moins leurs formules empiriques. 



On peut voir que, d'après les Tableaux de ces auteurs, la pression 

 maxima est représentée aussi parfaitement que possible entre 100° et i()o" 

 par la formule 



(S) logF — 1.S8081 -h o,oi5486ô - 462. io-"e2+ io3. io-'9', 



où = / — 100. Cependant, pour descendre de 100" à .So", il vaut mieux 

 employer 



(%bis) logF = i,88o8n-o,oi55i9 — 48. 10-6524-, 2^., o-'ô^. 



l^a chaleur latente est très bien représentée, entre 80" et 160", par 



(9) L— 5.^8, 5-0, 659 + 8. io-*Ô^ 



Combinant cette formule et celle de Dieterici relative à la chaleur spé- 

 cifique de l'eau, on obtient 



(10) Q — 095,5 -(-o,5o8< — 85.ro-=<2-+-7.io-''<^ 



En ce qui concerne la compressibilité, on peut admettre que la vapeur 

 d'eau est sensiblement normale, et lui appliquer par conséquent mes 

 formules empiriques sans modification (^). 



(') Holborn et Henning, Anna/en der PhvsiA, It' série, t. XXM, p. 882. — Henning, 

 /bid., i. XXIX, p. 464. 



{') En efl'el le volume spécifique de la vapeur d'eau saturante à 100°, calculé au 

 moyen de ces formules est 1679''"''. On en déduit, par la formule de Clapeyron (avec 



dF 



Lr= 538,5), — = = 2'="',70i de mercure, c'est-à-dire sensiblement la moyenne des 



nombres obtenus expérimentalement par P. Ghappuis (2,694) et Holborn et Henning 

 (2,712). 



