SÉANCE DU l5 AVRIL I912. 975 



en se contractanl, leur image dans le champ devient de plus en plus pâle, et 

 la plupart finissent par disparaître, la surface de la cire devenant plane. Au 

 bout d'une demi-heure ou trois quarts d'heure de chauffe à 85", il ne reste 

 plus que quelques rares tourbillons isolés, disséminés dans la nappe; ces 

 derniers, quoique bien affaiblis, peuvent subsister pendantplusieurs heures, 

 sans que leur nombre augmente ou diminue, pourvu que la température 

 reste constante. On peut dans la nappe, devenue homogène dans presque 

 toute son étendue, créer artificiellement d'autres tourbillons en agitant la cire 

 avec une baguette de verre ; mais ces tourbillons ne sont pas stables, ils ne 

 tardent pas à disparaître quand on abandonne le liciuide au repos. 



La forme des tourbillons isolés qui restent dans la nappe varie avec la 

 durée du traitement au(juel on a soumis la cire. Si l'ébullition avec l'eau 

 n'a duré que quelques minutes, les tourlullons sont circulaires ou ellip- 

 tiques; en mettant au point les cuvettes concaves de M. Bénard, on y dis- 

 tingue au centre un point brillant entouré d'un anneau sombre, autour 

 duquel se trouve un bourrelet clair. Si l'ébullition a été prolongée pendant 

 10 à i5 minutes, les tourbillons ont des formes irrégulières ramifiées extrê- 

 mement variées et qu'il est impossible de décrire. 



La stabilité des touri)illons restants est en relation avec la température. 

 Si la température baisse, les tourbillons se contractent et disparaissent les 

 uns après les autres et la surface devient plane dans toute son étendue. Si 

 la température s'élève, les tourbillons grossissent et se multiplient par 

 scissiparité, d'après le mécanisme qui a été décrit par M. Bénard pour la 

 modification de l'étatpermanent avec la température. Un tourbillon d'abord 

 circulaire grossit, s'allonge dans une direction, s'étrangle en un point de 

 sa longueur, puis une cloison s'établit en ce point donnant deux cellules- 

 filles contiguës, lesquelles grossissent à leur tour et se divisent comme la 

 première, et ainsi de suite. 



On obtient ainsi des familles de cellules en chapelets ou en amas, provenant chacune 

 de la nuiltiplicalion d'une seule cellule-tourbillon initiale. Les dillérenls amas sont 

 séparés les uns des autres par de larges espaces sans tourbillons, où les poussières en 

 suspension dans le liquide ne se déplacent pas sensiblement ; la surface de la nappe 

 est à peu près plane dans ces régions, mais pas complètement, car on y aperçoit des 

 filaments parallèles peu apparents appelés coupures de M. Bénard, et qui sont l'indice 

 d'une convection très faible. Ces parties à peu près planes de la nappe diminuent peu 

 à peu d'étendue, par suite de la multiplication rapide des tourbillons. 



On peut ainsi, en faisant croître lentement la température, suivre pendant une 

 heure ou deux la multiplication des cellules jusqu'à l'envahissement complet du champ, 

 la vitesse de la transformation étant d'ailleurs réglée par la vitesse de la variation de 



