SÉANCE DU 6 MAI Ï9I2. I'^.l5 



Membrane affectée de viscosité. — Nous savons que p = o et, par suite, 

 o'H = 0; les formules (5) (Note du 18 mars 1912) se réduisent donc à la 

 formule unique kX' = HVo. On trouve, d'autre part, 



de sorte que l'équation (2) s'écrit 



(5) 2pU-'\'>2<eô'-r) — H^ô' Ji.-=o. 



Si l'onde est de deuxième espèce (0 .1, 7^0), il est facile de voir que les ex- 

 pressionsde x?, et de xj^a que nous avons donnéesantérieurementrentrentdans 



la formule unique K>'' = p "iiidLi^j donc, si l'on a \'>^o, l'équation (5) 



devient 



p / - <Éo'ri — H A' = o 



et correspond, sous cette forme, à l'égalité (4). 



Si l'onde est de troisième espèce (S'x = o), comme on a \? ^^^ o, l'équa- 

 tion (5) se réduit à o'r, = o, et, comme on a déjà 0' p = o, il en résulte 

 qu'on a aussi o'T = o, tout comme si K était différent de zéro. Ainsi, dans 

 la propagation d'une onde de choc de troisième espèce, ni la densité ni la 

 température n'éprouvent de discontinuité. On a donc aussi 8'@ = o, de 

 sorte que les vitesses de propagation données à la fin de notre Note du 

 18 mars 1912 rentrent dans la formule unique 



--vl- 



ÉLECTRICITÉ. — Fo/-ce électromotrice produite par l' ccoideiiient des solutions 

 • salines dans les tubes capillaires. Note de M. L. Uiéty, présentée par 

 M. Lippmann. 



Dans une Note précédente ( '),j'ai montré que l'écoulement dans un tube 

 capillaire, sous une pression élevée, de solutions même très concentrées de 

 sulfate de cuivre dans l'eau, produisait entre les extrémités du tube, une 

 différence de potentiel : 1" proportionnelle à la différence de pression; 

 1° d'autant plus petite que la solution est plus concentrée. 



(') Comptes rendus, t. lo2, loii, p. i3j5. 



