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OPTIQUE. — Sur la largeur des raies spectrales et la production d'interférences 

 à grande différence de marche. Note de MM. Cq. Fariiy et H. Biisson, 

 ptésentée par M. Villard. 



Les lignes d'émission d'un gaz occupent toujours, dans le spectre, une 

 largeur finie; chacune d'elles doit être considérée comme un petit morceau 

 de spectre continu, cjui ne peut être complètement défini que par sa courbe 

 de répartition de l'énergie en fonction de la longueur d'onde. 



Cette largeur finie des raies a été rattachée par Lord Rayleigh à la théorie 

 cinétique des gaz : chacune des particules lumineuses serait le siège d'un 

 phénomène périodique très régulier et extrêmement peu amorti, qui pro- 

 duirait, si toutes étaient immobiles, une raie presque rigoureusement 

 nionochromatique ; mais, conformément à la théorie cinétique, ces parti- 

 cules sont en mouvement avec des vitesses irrégulièrement dirigées dans 

 tous les sens. D'après le principe de Doppler-Fizeau, la longueur d'onde 

 émise par chacune des particules est modifiée. Il en résulte, pour la radia- 

 lion provenant de l'ensemble, une raie de largeur finie, largeur que la 

 théorie permet de calculer. 



On voit immédiatement que la raie doit être d'autant plus large que le 

 mouvement d'agitation est plus rapide, c'est-à-dire la température plus 

 élevée et la particule lumineuse plus légère. Le calcul complet, qui a été 

 fait par Schônrock, conduit au résultat suivant : la largeur de la raie est 

 donnée par la formule 



o. X 10-° X / 



dans laquelle X est la longueur d'onde de la raie et \ sa largeur, ces deux 

 quantités étant exprimées avec la même unité, d'ailleurs quelconque; T la 

 température absolue, m la masse des particules lumineuses rapportée au 

 système ordinaire des niasses atomiques. 



Dans la plupart des cas, la largeur ainsi calculée est beaucoup tio[) faible 

 pour se manifester avec les spcctroscopes à prismes ou à l'éseaux. l'ai' inter- 

 férences, ces largeurs de raies peuvent élre mesurées en cherchant la limite 

 jusqu'à la(pielle les interférences sont observables : si N est le numéro 



d'drdie coi'i'cspondant à la limite de visibilité des franges, on a A = .- « 



